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Siendo tanpequeno el coelicienle e, y muy corla la eslen- 

 sion tMi que oscilan naluralmente las lemperaturas I , resulta 

 que la tlensidad final ha de ser siempre en las aplicaciones 

 una pcquei'ia fraccion de la unidad ; es decir , que nunca sera 

 mas que una parle insignificanle de la densidad inferior p,, 

 toraada por unidad de las demas. 



El caso de una densidad final , que subsistc aun llegan- 

 do a ser nula la presion, esla conforrae con las consideracio- 

 nes fisicas. Pero la formula de Bossel la liace variar con la 

 teniperatura /, , cuya influencia no puede eslenderse lanlo; in- 

 convenienle que sera comun a toda hipolesis en que se quie- 

 ran ligar las presiones con las densidades por una misma ley 

 de dependencia conlinua, estensiva a toda la almosfera: por- 

 que su eslado varia probablemenlesolo en las capas inferio- 

 res, y ha de permanecer constanle, 6 casi conslante, a cierta 

 altura. 



Puesto que la condicion de equilibrio exije que la densi- 

 dad final u sea igual a 1— «'. todos los sislemas de atmosferas 

 que resultan de la hipolesis maleraalica de Bessel, tomada en 

 su generalidad algebraica, se hallaran definidos completa- 

 mente por las dos ecuaciones siguientes; 



(2) . ^=:e-<'""^T^ ; 



(3) y=[\-u)xJf.u: 



en las cuales se liene : 



I r — a z 



u= — V .<;= — 



g ' r a-\-z 



llamando s a la altura de la capa atmosferica cuya dislancia 

 al cenlro es r y la densidad y. 



Cuando la espresion convencional — haya dado la den- 



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sidad final u, la ecuacion (2) dara inmediatamenle a conocer 



el valor de la densidad y correspondiente al valor asignado 



a la variable s, y reciprocamente ; porque tomando los loga- 



ritnios tabulares de los dos miembros, se obliene: 



