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gu, ii y por u, para sigiiilicar que buscamos ol valor do z. 

 lendremos : 



IT 9 u J \ 



log. e (1— m) m 

 La densidad final u es siempre menor que 1, que reprcseiUa ia 

 densidad de la capa inferior. Represenlemosla generalmente 

 por 1— w, designando a una fraccion posiliva cualquiera, y 

 resultara : 



//=- -1— ^^"" log.{\—<^) . 

 log. e a 



El factor logaritraico puede desarrollarse en una serie siem- 

 pre converjenle, porque u es menor que 1. llaciendolo asi, y 

 concluyendo las operaciones indicadas , se halla definitiva- 

 mente : 



lo cual prueba que //no puede nunca esceder ni aun igualar 

 a la constante g, que Bessel ha hecho convencionalmente me- 

 nor que a. 



Si dicha constante g, y por consecuencia la densidad final 

 M, fuera enteramente arbitraria, conservando a / la libertad 

 natural de sus variaciones, se podria hacer Z infinita, ponien- 

 do la condicion : 



; loq.\—\=a, que daM=:— e " . 



{l-u)log.e -^ \ul ' * 



quedando solo por deducir en esta igualdad el valor de u. Me 

 limilo a mencionarla ahora, porque mas adelante se volvera 

 a ver su esplicacion. 



Sentado eslo , busco la manera de distribuirse las tem- 

 pcraturas. Se conoce por la ecuacion de dilatabilidad , que 

 en las almosferas sin vapores acuosos , como las que consi- 

 deramos aqui, es : 



1+^/ x_ 



