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(2) y^e "T\ (3) y^^x-u)x+u: 



que son las mismas dos que hemos deducido de la hip6lesis 

 raalematica de Bessel, con la diferencia de que dejaraos inde- 

 terminado el coeficiente i. Tendran por lo tanto las mismas 

 consecuencias generales. 



Si se quiere que sea S el valor de s en el limite eslremo 

 de la almosfera en que y es u, la ecuacion (2) dara para esle 

 caso 



u=e 



-{i-')j-s 



lo cual establece una condicion de mulua dependencia entre 

 u y S. 



Laplace supone ^=1; lo que da a su atmosfera hipoteli- 

 ca una eslension infinita. Entonces el valor de ?< lo determina- 

 ra la ecuacion 



-H-u). 



u=e 



que es en efecto el mismo que hemos visto anteriorraente que 

 debia suponer inlinila la allura Z (\e la atmosfera. 



Facil es conocer que el valor u que salisfaga a dlcha 

 igualdad ha de ser sumamente pequefio; porque el numero e 

 es 2,7281823...; y en lodas las aplicaciones habiluales, la re- 



lacion -r- escedera de 700, puesto que el valor de / no Uega- 



ra a ser Ian grande para disminuirla hasta tal punto, como no 

 se eleve la temperatura inferior /, a +38°,372 de la division 

 centesimal, adoptando el coeficiente de dilatacion 0,00375, co- 



<z 



mo lo hacen Laplace y Bessel. Pero en este caso estremo, e" '■ 



* , 1 



seria menor que t^ ; 



