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 dad, como sucede en todas las almosferas de corla esten- 

 sion (1). 



v' es el angiilo de refraccion interior, ciiya direccion ha 

 seguido el eleinento luminoso cuando ha atravesado, al salir 

 del vacio, la capa final sin grneso, cuya densidad es u. Por 

 consiguiente, si se llama « la desviacion que ha esperimenlado 

 en dicho paso, su angulo de incidencia esterior, contado desde 

 la misraa normal, ha debido ser v'-\-a. La desviacion se veri- 

 fica segun la ley de Descartes con una razon de refraccion. 



que es i/l-{-U:pdi. Debe pues resultai 



sen. (i;'-{-a)=sen.v't/l-f-4/i"p.w 



de donde se deduce: 



ikp,u tanff.v' 



sen.oi — 'lsen.'^^utang.v'=i 



Si solo se toman en cuenta los lerminos que contienen la 

 primer potencia del producto k^.u, lo cual sera siempre posi- 

 ble atendida la pequenez fisicaraente necesaria de la densidad 

 final u, la igualdad anterior dara simplemente: 



o."z=WkfMtang,v\ 



designando R" el radio del circulo reducido a segundos, 

 que en la division sexagesimal liene por logaritmo tabular 

 5,3144251. El valor integro de la refraccion producida por 

 la atmosfera que se considere, sera por tanto: 



Apliquemos primero estas reglas de calculo a una atmos- 

 fera de estension infinita, que es el caso tratado por Laplace. 

 Para formar ^5„ habra que estender las integraciones des- 



(l) Veanse las jidic'iones at conocimienlo de los tiempos, de 1839, pa- 

 gina 77 y siguicntes. 



