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Ieratrici che dovrebbersi affallo escludere, qualora si vo- 

 lesse ritenere il molo del piano di oscillazione come un 

 molo apparente e totalraente geometrico, indipendenle da 

 qualunqiie forza acceleralrice. 



Conchiude quindi doversi seguire la via della analisi 

 ripetendo la risoluzione della queslione da priacipj dina- 

 mici, faeendo nso delle equazioni generali del moto col- 

 I'applicarle convenientemeDte al raoto del pendolo, intro- 

 dollevi lutte le forze acceleralrici che sensibilaiente agi- 

 scono sopra il pendolo slesso. 



E su questo parlicolare espone il dubbio che nelle 

 equazioni a queslo scopo impiegate siasi trascurato un 

 elemento dal quale dipenderebbe in gran parte la spiega- 

 zione delle suaccennate propriety del moto del pendolo. 

 Queslo elemento e la variazione della forza centrifuga 

 sviluppata dal moto rotatorio del pendolo altorno all'asse 

 della terra, variazione prodolta dagli aumenli e decremenli 

 subiti durante le oscillazioni dalla velocila colla quale il 

 pendolo si muove lungo il parallelo all'equatore, per la 

 quale variazione si avrebbe a ritenere il pendolo soggelto 

 ad una nuova forza acceleralrice da cui sarebbero modi- 

 ficati i risultamenti finali del processo analitico in modo 

 da corrispondere meglio a quanto ci viene dalla esperien- 

 za presentato. 



Prima di venire alia risoluzione del problema ravvi- 

 salo sollo questo nuovo puuto di vista si propone di rica- 

 vare le equazioni generali del moto di un punlo relaliva- 

 mente ad un sislema di assi che con moto uniforme gira 

 altorno ad una linea fissa nello spazio, appoggiandosi su 

 questo principio. 



= Per determinare il moto di un punto relalivamenle 

 a tre assi che manlenendosi sempre nello slesso modo con- 

 nessi ad una linea fissa nello spazio girano altorno a quc- 

 sla con molo uniforme, si pud fare totale aslrazione da 

 queslo movimento e ritenere gli assi nello slalo di quietc 



