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assoluta, purchS in ciascun istante si intenda il punto mo- 

 bile aniraato esso stesso di un molo angolare attorno a 

 quella linea in senso opposto a quello, e colla medesima 

 velocita angolare. = 



Per determinare poscia il moto apparentedello stesso 

 punto per nn osservatore che partecipando al moto degli 

 assi si giudica nello stato di quiele 5 per le note leggi della 

 prospettiva attribuisce al mobile la velocita angolare del- 

 1' osservatore ma in senso contrario. 



Ricavate le equazioni generali del moto relativo le 

 accomoda al caso parlicolare del pendolo inlroducendovi 

 le forze acceleratrici che agiscono sul medesimo,, e cioe 



1. La forza di gravita diretla al centro della terra, la 

 cui intensila si ritiene costante supponendo trascurabili in 

 paragone al raggio della terra le distanze relative dei pnnli 

 che occupa successivamente il pendolo nelle sue oscillazioni. 



2. La forza cenlrifuga parallela all'equatore ed al me- 



at 2 

 ridiano rappresentata da — essendo u la velocita assoluta 



del pendolo Iungo il parallelo all'equatore., ed r il raggio 

 del parallelo su cui si move il pendolo. 



3. La tensione del filo cui e sospeso il pendolo. 



4. La resistenza dell' aria. 



Supposte piccolissime le escursioni del pendolo abban- 

 donato senza verun impulso a se stesso, trascurando la re- 

 sistenza dell'aria, le equazioni generali si seraplificano, e 

 si pi estano ad una prima integrazione , per la quale si ot- 

 tiene la velocita angolare del piano di oscillazione attorno 

 alia verlicale. Determinando il valore di questa velocity per 

 1'istaiue in cui il pendolo trovasi alia massima distanza 

 dalla verlicale in ciascuna oscillazione, si trova il piano di 

 oscillazione investito di una velocita nel senso del molo 

 rotatorio della terra, velocita piccolissima nelle prime oscil- 

 lazioni ma crescente nelle seguenti , dimodochd al princi- 

 pio di ciascuna oscillazione si potra ritenere il pendolo 



