62 



soggetto ad un impulso secondo il raoto della terra per- 

 pendicolarc al piano di oscillazione, onde il suo moto si fara 

 conico, e tanto pit! sensibilmente conico , prescindendo dalle 

 resislenze, quanto piu si prolungliera il fenomeno. 



Per nna seconda inlegrazione di questa equazione si 

 deterraina la posizione dell' apside della ciirva alia fine 

 di ciascuna oscillazione, e trovasi il medesimo dotalo di un 

 moto angolare atlorno alia verticale in senso opposlo a 

 quello della terra con velocila variabile, minima al meri- 

 diano ed eguale ad hsena, essendo h la velocita ango- 

 lare della terra ed x la latilndine geograGca del luogo 

 di osservazione, continuamente crescente verso il primo 

 verticale dove si fa massima e sensibilmente maggiore di 

 hsenct. Quesli risultali della teoria combinano sufficienle- 

 menle colle leggi sperimentalmentc dedotte dal disserente 

 da una serie di osservazioni da Ini istiluite sopra un pen- 

 dolo della lnnghezza di 4'2 ra ,50 circa sospeso colle debite 

 cautele nella Cbiesa di S. Pelronio in Bologna. PoicbS da 

 quesle osservazioni risulla. 



1. II moto angolare delPapside in senso opposlo al 

 moto della terra variabile con velocita massima in vicinan- 

 za al primo verticale dove fu trovata del medio valore di 

 0°10'45" di arco per ogni 1' di tempo siderale; minima 

 al mendiano in vicinanza al quale si trovd del medio va- 

 lore di 0°9'31" di arco per ogni 1' di tempo, mentre la 

 velocita calcolata hscnec per la lalitudine di Bologna di 

 44° 29' 54'' si riduce a 0°10'30",6. 



2. I! moto del pendolo non £ piano ma conico e pro- 

 ccde generalmente in senso opposlo al moto angolare del- 

 l'aspide. 



3. II moto conico del pendolo S piccolissimo nelle 

 prime oscillazioni e si rende sensibilissimo nelle seguenli, 

 raggiugnendo in parita di circostanze il massimo al pri- 

 mo verticale. 



Da ultimo il disserente da ragguaglio del processo da 



