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du mouvement absolu des molécules; ces forces sont les résultantes des 

 forces d'inertie d'entraînement, des forces d'inertie du mouvement relatif 

 et de la force centrifuge composée, en vertu de la relation géométrique 



(2) J =J c -t- J,. + J Cf . 



Les termes 



l fy }_àp et 1 dp 



p dx p dy p dz 



correspondent à des forces dont les composantes suivant les trois axes sont 

 respectivement égales aux produits de la variation proportionnelle de la 

 pression le long des éléments dx, dy eldz, par l'inverse de la masse spéci- 

 fique, c'est-à-dire par le rapport — ■ 



Les relations (1) peuvent donc s'écrire, en faisant leur somme géomé- 

 trique 



(3) Ê+H+<_j.K(-î r )+(-r*)--!.(;£ + f£ + # 



p \dx dy dz 



Le polygone des forces représentées par ces termes est donc fermé. 



Considérons la trajectoire relative parcourue par une molécule à la sur- 

 face de l'aube, désignons par s sa longueur et par p et// les pressions au 

 commencement et à la fin de cette trajectoire. 



Si nous prenons pour valeurs des projections élémentaires dx, dyeldz 

 celles des projections d'un élément ds de la trajectoire relative, l'expression 



dp + dp + dp 

 dx dy dz 



représentera la variation proportionnelle de la pression le long de l'élé- 

 ment ds, de sorte que si la turbine est construite de telle façon que cette 

 variation proportionnelle soit constante tout le long de l'aube, on pourra 

 écrire 



1 d P _ ' ( d P , d P - . d l J \ — S l> — l> 



p ds ~ p 



( c llL + c ±!l + 'IL ) — K. 



\d.i dy dz ) w 



En désignant, pour un point quelconque M de la trajectoire donnée, 

 par u sa vitesse de rotation, par w la vitesse relative de l'eau, par /■ sa 

 distance à l'axe et par r, le rayon de courbure de la trajectoire relative, les 

 forces d'inertie du mouvement d'entraînement, supposé uniforme, se 

 réduisent à la force centrifuge —, les forces d'inertie du mouvement relatif 



