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Avec la première valeur les inclinaisons finales sont toutes négatives, 

 avec la seconde toutes positives ; les écarts sont presque égaux et n'attei- 

 gnent pas 0,1/4 de l'inclinaison de la plaque posée. Il vient, en effectuant 

 les calculs, 



/ a — roa 4 — gj— o,ooi25, f h — -mcr ' o,oo32o. 



Le coefficient est donc 0,00222 ± 0,000970(0 < < i ). 

 La formule de M. Paschoud donne 0,00126, liés probablement trop 

 petit. 



PHYSIQUE. — Equivalence mécanique de la lumière d'une lampe 

 à incandescence. Note (') de M. Thadée Peczalski, présentée 

 par M. E. Bouty. 



Le rendement lumineux d'un corps incandescent est par définition le 

 rapport 



(1) R= / edl : j edl, 



e est le pouvoir émissif du corps en question, A et A, les deux longueurs 

 d'onde limites de sensibilité de l'œil. Pour les rayons ultraviolets e est très 

 faible; par conséquent A peut être remplacé par zéro dans (1). 



Dans le cas des lampes électriques ordinaires E = f ed\ ne représente 



pas toute l'énergie consommée par la lampe (u), car une faible partie est 

 dissipée à l'extérieur de l'ampoule par les gaz qui la remplissent. Mais la 

 perle d'énergie par conduction étant faible (2 à 3 pour 100 de <r) nous 

 pourrons confondre w avec E dans le raisonnement qui suit. 



Expérience. — L'appareil qui nous a servi à mesurer R se compose d'un ballon en 

 verre épais (A), fermé par un bouchon en verre (b) rodé dans (A). Les deux trous 

 de ( b) (1) et (2) laissent passer à l'intérieur de A deux fils métalliques qui soutiennent 

 une lampe de tantale (L). Les fils sont ensuite complètement mastiqués afin d'empê- 

 cher tout contact avec le liquide que contient le ballon; on met un tube de verre (t) 

 dans le mastic pour plus de rigidité. Le troisième trou du bouchon (3) (qui ne se 

 trouve pas dans le plan delà ligure) est surmonté d'un tube gradué U. Le bouchon (b) 

 une lois mis en place, on remplit le ballon avec wne solution deCuCl 2 dans l'eau 



(') Séance du i- janvier i<)i(i 



