SÉANCE DU 2 1 FÉVRIER 1916. 283 



Soit W la fonction potentielle électrostatique totale du système, système 

 qui peut contenir non seulement le diélectrique que nous étudions, mais 

 encore d'autres corps, conducteurs ou diélectriques. ï\ous savons qu'au 

 point considéré la densité fictive E est liée à la fonction potentielle \\ par 

 la relation de Poisson 



(5) \-.\:-: — l\\ . 



Les équations (4 ) et ( 5) nous donnent donc la relation fondamentale 



(6) UK (|| + g + «)=AW. 



2. Cette relation peut se mettre sous diverses autres formes. 

 Si 1 désigne la constante des actions électrostatiques, on a 



v .AN dW ,A\ 



i).r <)y <)z 



en sorte que l'égalité (6) peut s'écrire 



i)r Oy 1): ' d.V OY <): 



Si nous désignons par D = i-i-4~ïk le pouvoir inducteur spécifique 

 du diélectrique, les égalités (1) et (8) donnent 



, 0% <h, <r: , à\- d3 di 

 (9J D (^ + dy + dij=^ + ^ + di- 



Les égalités (8) et (9) peuvent être regardées comme deux autres 

 formes de la relation (6). 



a- 



3. Soient £ la constante de Hemholtz, — la constante des actions élec- 



' 2 



trodvnamiques, a la perméabilité du milieu diélectrique considéré. Les 

 courants de déplacement longitudinaux s'y propagent avec une vitesse L et 

 les courants transversaux avec une vitesse T. On sait que 



, t _ 1 -+- 4 -ki k _ D 

 U0) L - i T .aH-K ~ ir.aH-K' 



(11) r 



2 t. a- y k 



Au sein du diélectrique considéré, un champ quelconque peut toujours 



