SÉANCE DU 2 1 KÉVRIER 1916. 285 



lorsqu'on traverse une telle surface; dès lors, il en doit être de même du 



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produit lv-pr- Cette condition se doit joindre aux conditions bien connues 



que vérifient, au passage d'une telle surface, les composantes du champ 

 électrique total et les composantes du champ magnétique. 



.'). Les relations qui viennent d'être obtenues peuvent être utilisées. dans 

 l'étude d'un grand nombre de questions d'Electrodynamique. Contentons- 

 nous d'en citer deux exemples. 



Supposons qu'à la surface plane de séparation de deux milieux diélec- 

 triques, on veuille étudier la réflexion et la réfraction des ondes électroma- 

 gnétiques planes. Dans certains cas, les conditions que le champ électrique 

 total et le champ magnétique doivent vérifier en tout point de la surface de 

 séparation ne donnent pas autant d'équations qu'il y a d'inconnues à 

 évaluer; la solution paraît indéterminée. 



Pour lever celte indétermination, nous nous étions avisé autrefois 

 d'adjoindre, aux conditions connues, l'hypothèse suivante : la composante, 

 parallèle à la surface de séparation, du champ longitudinal, ne varie pas 

 d'une manière discontinue quand on traverse la surface de séparation. Nous 

 avions obtenu, par là, des formules que nous avons publiées sans démons- 

 tration ('). 



L'hypothèse que nous avions proposée n'est pas acceptable. S'il s'agit de 

 vibrations pendulaires, comme nous le supposions, ce n'est pas la compo- 

 sante, parallèle à la surface de séparation, du champ électrique longitudinal 

 qui varie d'une manière continue; c'est le produit de cette composante par 

 le coefficient de polarisation diélectrique du milieu. 



En même temps qu'on est amené à rejeter l'hypothèse que nous avions 

 adoptée, on obtient la relation qui doit remplacer cette hypothèse et déter- 

 miner le problème. La solution s'obtient sans peine par la voie que nous 

 avions suivie, mais elle se traduit par des formules un peu plus compliquées 

 que celles que nous avions publiées. 



6. En un point quelconque de la surface S 12 qui sépare deux diélec- 

 triques 1 et 2, désignons par une direction tangente à cette surface. 



1 ' ) Sur la théorie électrodynamique de HelmkoUs et la théorie élei tromagnétique 

 delà lumière {Archives Néerlandaises des Sciences exactes et naturelles. 2 e série, 

 1. .1. 1901, p. 227). 



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