294 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



direct entre elles, mais en contact aussi avec les activités radioactives 

 et toujours sous l'influence d'une charge électrostatique, il y a production 

 d'un courant. Nos expériences montrent que ce qui se passe dans chacun 

 des cas étudiés est un courant qui part toujours de l'électrode Zn, de façon 

 que le milieu radioactif se comporte précisément comme l'électrolyte d'une 

 pile. La théorie chimique semble donc l'emporter sur la théorie du poten- 

 tiel spécifique. La question reste pourtant encore ouverte et nous con- 

 tinuerons à en poursuivre l'étude à l'aide du dispositif que nous venons de 

 décrire, guidés par les résultats qu'il nous a déjà fournis. 



PHYSIQUE. Loi de rayonnement intégral et le rendement lumineux 



des métaux à hautes températures. Note (') de M. Tiiadke Peczalski. 



Considérons les fonctions 



(i) R,= ! s 1 di : f £ (//., 



(:>) R 2 = / s' <// : j e' </"/.: 



t' est le pouvoir émissif du métal étudié et A, une longueur d'onde donnée. 

 La loi de Kirchhoff donne i' — Ai, où A est le pouvoir absorbant du métal 

 pour la longueur d'onde X et £ le pouvoir émissif du corps noir. Appe- 

 lons A, le pouvoir absorbant moyen entre o et X, et A 2 le pouvoir absor- 

 bant moyen entre A, et oc. Les expressions (i) et (2) s'écrivent 



{*)'■ B, = A, f sd). : f. t-'cTh, 



« 2 • R,= A, f ecti : I e'dX. 



L'énergie rayonnée totale du corps est une fonction de la température, 

 fonction que nous écrivons 



(3) E= f t' d'h — i'Y". 



•■'0 



Nous allons établir une relation entre R,, -r- 1 et l'exposant n de la for- 



A, 



mule (3); pour cela prenons les dérivées de R, et R 2 par rapport à E, nous 



(') Séance du i.'i février 1916. 



