SÉANCE DU 6 MARS 191 6. 34 I 



5. Soient 1 et 2 deux corps conducteurs, mais dénués de pouvoir diélec- 

 trique, ou bien encore ce que nous venons d'appeler deux conducteurs mé- 

 talliques. D'une manière exacte ou approchée, le produit - —r-ç doit varier 



d'une manière continue lorsqu'on traverse la surface de contact S,., de ces 

 deux corps. Si donc on désigne par une direction tangente à cette sur- 

 face S l2 , on aura, en chaque point de cette surface, 





D'autre part, la composante tangentielle du champ électrique varie 

 d'une manière continue au passage de la surface S, 2 ; et comme cette con- 

 dition doit être vérifiée quel que soit/, on a, en tout point de la surface S, _., 



(i4) ^ cos{ o,x) + l^cos(e.y)+!^cos{9, z) 



Si, dans les deux corps conducteurs, le champ électrique était purement 

 longitudinal, on aurait 



z _ à® 0$ f _ <)4> 



' ~~ dx ôy <):■ 



et les deux conditions (i3) et (14) seraient, en général, incompatibles; 

 pour les rendre compatibles, il faudrait introduire quelque condition acces- 

 soire, celle-ci par exemple : Dans chacun des deux corps, le champ aboutit 

 normalement à la surface de contact. Mais dans la plupart des cas, l'intro- 

 duction d'une telle condition, que les lois de l'Electrodynamique n'imposent 

 pas, conduirait à des impossibilités. 



Pour un système où deux conducteurs métalliques sont en contact, on 

 peut répéter ce que notre précédente Note démontrait pour un système où 

 se touchent deux corps diélectriques dénués de conductibilité : le champ 

 électrique n'y peut pas être purement longitudinal. 



Dans un Mémoire que publieront prochainement les Annalesdé la Faculté 

 des Sciences de Toulouse, nous avions étudié le problème de la résonance 

 électrique sur un système de corps conducteurs en supposant que le champ 

 fût purement longitudinal. Cette hypothèse, que n'interdisaient pas les 



