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électrodynamique et électromagnétique, on a (') 



(i) 4^K 



(2) D 



Supposons qu'on admette l'hypothèse de Faraday et de Mossottiet qu'on 

 ne veuille attribuer de valeurs extrêmement grandes ni aux dérivées par- 

 tielles des composantes du champ électrostatique, ni aux dérivées partielles 

 du champ éleclrodynamique. Chacune des deux égalités précédentes nous 



11 ( àt dn dÇ\- t , . , | 



apprend alors que I -p 4- -5 — h t- j a une très petite valeur. 



.S/ l'on admet l'hypothèse de Faraday et de Mossotti, le champ électrique 

 total, au sein d'un corps purement diélectrique, est sensiblement transversal; le 

 champ électrostatique est, en chaque point, sensiblement compensé par la compo- 

 sante longitudinale du champ éleclrodynamique. 



Si donc on admet l'hypothèse en question, et si l'on se propose seulement 

 d'étudier le champ électrique total, on fera une approximation légitime en 

 admettant que ce champ est rigoureusement transversal; ce champ sera, 

 dès lors, régi par les équations de Maxwell. Mais de l'étude ainsi simplifiée 

 on n'aura le droit de rien conclure touchant le champ électrostatique et le 

 champ électrodynamique ; en effet, en remplaçant par zéro la quantité très 



petite ( -y 2 - -1- ~ -+- -1 1 , on aura aussi remplacé par zéro les deux quantités 



dx dy dz 

 finies 



dX d\ d7,\ , dX à5 di 



et 



dX d/.\ 

 dx ' dy dz) ' dx dy dz 



Un exemple nous fournira l'occasion d'user de cette remarque. 



!}. Supposons qu'un milieu purement diélectrique 1 confine, le long de 

 la surface S, avec ce que nous avons appelé ( 2 ) un conducteur métallique 1; 

 soient M un point de la surface S; M,, M a deux points infiniment voisins 

 du point M et situés l'un dans le milieu I , l'autre dans le milieu 2; n, , n a , 



(') Sur l'hlectrodynamique des milieux diélectriques [Comptes rendus, t. 1G:>, 

 21 février 1 9 1 6. p. a83, égalités (7) et (8)]. 



('-) Sur l' Éleclrodynamique des milieux conducteurs (Comptes rendus, 1. IG2, 

 6 mars 1916, p. 34o). 



