SÉANCE DU 20 MARS 1916. l\l'i 



peut, à l'égalité ( 1), substituer l'égalité 



(6) DtNj + DjN, o. 



Moyennant l'égalité (5) que nous venons d'écrire, et les égalités (12) de 

 notre Note du 21 février, cette égalité (6) peut se mettre sous la forme 



('). Si L, M, N sont, en un point, les trois composantes du champ magné- 

 tique, on a trois égalités dont la première est 



y. n c7L dn <)'- 



a 1/2 <^ àz dy 



En vertu des égalités (1 1), (12), (i/|) et ( 1 "> ) de notre Note du 21 février, 

 cette égalité devient la première des trois égalités 



I — - " ' — Y ()iP 



l dt ~ ■■ v q "' ~" s ~<W ' 

 < 8 ) \Tt=~ ^ K ^' 



Au travers de la surface qui sépare deux diélectriques, la composante 

 tangentielle du vecteur (L, M, N) n'éprouve aucune discontinuité; il en est 

 de même de la composante normale du vecteur (uL, aM, (*N). Les éga- 

 lités (8) nous permettent donc d'énoncer les deux propositions suivantes : 



.4 la traversée de la surface de contact de deux diélectriques, la composante 

 tangentielle du recteur 



( 9> K ~àF> K 1JF> k UF 



n éprouve aucune discontinuité. 



Il en est de même de la composante normale du recteur 



(.0) -,K— , .K-^, vK_. 



Les conditions que nous venons d'établir aux n ns ô et permettent 

 d'étendre à un système formé de plusieurs diélectriques certaines propo- 

 sitions que nous avions seulement établies jusqu'ici pour un diélectrique 

 unique. 



