SÉANCE OU 27 MARS 1916. 4°9 



et 



de dC dX . a <M\ 



Gela posé, les équations! 3), dérivées respectivement par rapport à x, 

 y, z et ajoutées membre à membre, donnent, en tenant compte des rela- 

 tions (2) et (4), 



— A* —— £ A\\ — /. r-r-) 



2 f^/- 



d'où, en tenant compte de l'égalité ( 1 ). 



di 



c'est-à-dire, D = i H- 4~îK. désignant toujours le pouvoir inducteur spéci- 

 fique, 



',-£.. ,Ji* , a' d W 



- — A<1> -+- I » — ; — =— /. — 



dt 1 àt* 



Mais on sait que la fonction «ï» vérifie une équation indéfinie qu'on peut 

 écrire 



^— A<I> H- D— j— =;2i:a I k—[- -*- K — , 



p J/ c//- p «< / 



de sorte qu'on a aussi 



d 1 , <i> , ,;<t> . 1 d\\ 



4 



efc« ' p di / in <?/' 



Si donc on néglige les forces électromotrices de contact à la surface 

 séparative de deux milieux absorbants, le potentiel électrique \\ variant 

 avec continuité quand on traverse cette surface, il en sera de même de la 

 fonction 



d 2 /* . <VI» 



Ainsi se trouvent généralisés les résultats de M. Dubem. Soit encore r 

 la composante tangentielle du champ électrique longitudinal à la surface 

 séparative de deux milieux 1 et 2 : on devra avoir, le long de cette surface, 



5F ( ^ K ' "57,/ - dp U + ' TF ' ' 

 Si donc on supposait le champ purement longitudinal, on sait que s serait 



