SÉANCE DU IO AVRIL 1916. 543 



peut aussi s'écrire, en vertu de la relation (5), 



à , ÔV àQ , d (dW àP , ., d'>- 



dy\ày à.r J dz \d.v dz ) ' '' dt 



1. Si l'on désigne par W la fonction potentielle électrostatique, VI. Louis 

 Roy a démontré ( ' ) qu'on avait 



en sorte que, à la surface de contact de deux corps différents, -tjt n'éprouve 



aucune variation brusque. 



Soient 1 et 2 deux corps qui se louchent le long de la surface S,.; en un 

 point de cette surface, soient n„ n. 2 les deux demi-normales vers l'intérieur 

 des corps 1 et 2; dans le corps 1, la composante suivant «, du champ 

 électrique total est ÇK,, ; suivant n 2 , elle esl j& 3 dans le corps 2. Grâce à la 

 continuité du champ électrodynamique, on a simplement 



(9) v i - v M j — h "1 — ~ "• 



\ dn, On, } 



En vertu de l'égalité (8), cette égalité donne 



d*SK, t à 3 D^ , J à à'W _d_ d^l 



il0) dt' dt- '"'' dn, dt- du, dt 1 



Si nous désignons par L, M, N les trois composantes du champ magné- 

 tique, nous avons toujours 



: \ 2 <>' ; \ -. dt z yf,, dt 



Les égalités (6 ) nous donnent alors 



àh _ f _a^d% d\\ ,__» 0$ f>N _,_ a d& 



dt ~" ''" ^ 7;i7' ~dt~ ~ ^JÏ ~àt" In _, '' ; \T'" 



■i. Multiplions l'égalité (4) par r-dtrs, du-, étant un élément du vo- 

 lume occupé par un des corps homogènes du système: multiplions par 



(') Louis Roy, Sur VElectrodynamique des milieux absorbants (Comptes rendus. 

 l. 16-2, 1916, p. ',69). 



