SÉANCE DU I er MAI 1916. 685 



en est ainsi dans les limites de quelques centaines de degrés. Cela est suffi- 

 sant pour les applications auxquelles nous nous bornons. 



Par la différentiation de l'équation (5), nous trouvons le pouvoir émissif 

 du corps noir en fonction de la température 



(6) £ a) = T».(^+^lo S T 



La formule (6) pour la valeur de 1" de X représente très bien le phéno- 

 mène dans les limites de température de 2000 à 3ooo°. Pour des valeurs 

 plus petites de X, la concordance entre la loi de Wien et (6) est moins 



bonne. Entre ces limites de température nous trouvons les valeurs de — ^— 



presque indépendantes de X (voir le Tableau ci-après). On peut donc con- 



sidérer — -7— = k = — 8, 3o 

 ra dm 



dm 

 dm 



Intégrant cette équation, nous trouvons 

 (7) log-==*(#n — 4), 



a 



en remarquant que, pour X = =c, m = \ et gt = n (<t constante de Stefan), 

 l'équation (7) est approximativement vérifiée par le calcul. Nous trouvons : 



\ en ;jl 0,65 0,7a 1 i,a65 



m n,38 9,98 8,o4 6,8 



-i— -8,29 — 8,3o — 8,3i 



ro dm 



ro: <7 (exacte) 2,4.10 "- 3,i.io -m 3,6. io -1 "' ii,i.io" ! 



ro : <7 [d'après (7)J. 2,5. io -1 ' 2,8. io - - 8 2,7. io~ 15 8.1.10 ,J 



II. Les liquides employés comme écrans lumineux absorbent complè- 

 tement les radiations à partir d'une certaine longueur d'onde X' et en partie 

 des radiations de longueurs d'onde plus petites que X'. Le procédé dont la 

 description suit permet d'employer ces liquides en qualité d'écrans lumi- 

 neux parfaits, écrans qui, par définition, sont complètement absorbants 

 pour tous les rayons des longueurs d'onde comprises entre X, et oc, et tota- 

 lement transparents pour les radiations des X comprises entre o et / ., . 



Soit un corps noir qui, à la température donnée, rayonne l'énergie 



E= / icTk. Faisons passer ces radiations à travers le liquide considéré; 

 l'énergie des rayons transmis est E'. Ensuite, connaissant la température 



