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en désignant par 



('4) L= L'sin 27T - + L" COS27T-» •••, 



les trois composantes du champ magnétique. Les égalités (i3) nous mon- 

 trent alors que les deux grandeurs (KP', KQ', KR'), (KP", KQ', KR") 

 ont, sur le plan tangent à la surface S 12 qui sépare les deux diélec- 

 triques I et 2, des projections qui varient d'une manière continue à la tra- 

 versée de la surface S, ,. On en conclut que chacune des trois quantités 



(i5) ot'=k(Q'c-R'A), (3'=K(R'«-PV,. /= K( ?' b - (.)' a) 



change de signe sans changer de valeur ahsolue à la traversée de la sur- 

 face S, 2 ; il en est de même des trois quantités analogues a", [i", y". 



D'autre part, la projection de (•;', ■/]', '(') sur le plan tangent à la surface S )2 

 varie d'une manière continue lorsqu'on traverse cette surface. On en con- 

 clut sans peine l'égalité 



( 1 6) y\ ;', -+- (3', Y)', ■+- •/', r, + «; s; -+- (3' s rù + /, r; = ( yc\ -+- k, ) (a, »\ -h- 6, p; -+- Ci y,). 



Mais, en vertu des égalités (i 5), la grandeur (a, , $' t , y\ ) est perpendicu- 

 laire au plan mené par la grandeur (P,, Q',, R ( ) et par la normale n, à la 

 surface S ia ; on a donc 



(>7) <tiz', + biP', 4-c,y', — o. 



L'égalité (12) nous démontre que Ktf>' varie d'une manière continue à 

 travers la surface de contact de deux diélectriques. 



Enfin, l'égalité (7) de notre Notedu 20 mars (') nous apprend qu'en tout 

 point de la surface S l2 qui sépare deux diélectriques 1 et 2, on a 



(18) 4^£(K, ^— + K,— j -«,£',— 6.T)', — c, K\ — a t & - b t ïl'j-c,?; 



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Si, dès lors, pour chacun des corps homogènes qui constituent le sys- 

 tème, nous écrivons une égalité semblable à l'égalité (8), et si nous ajou- 

 tons toutes ces égalités membre à membre, nous verrons disparaître les 

 intégrations relatives aux surfaces qui séparent les uns des autres nos 



(') Comptrs rendus, t. 162. 1916, p. \\?>. 



