SÉANCE DU 22 MAI I916. 789 



moyenne d'ascension dans un champ électrique d'intensité F, par n le nombre des 

 charges élémentaires (e) portées par la particule, on a une seconde formule (2) qui, 

 combinée avec la première, permet le calcul de e : 



(?) B =Jr r, < 



(2) 



«FB 



La seule supposition qui intervienne dans l'emploi simultané de ces deux formules 

 est celle-ci : La mobilité B définie par la formule statistique (1) doit avoir la même 

 valeur que celle qui entre dans la formule (■?.) tirée de la dynamique des fluides. 



Ceci n'aura lieu vraisemblablement que si la particule présente une forme sphé- 

 rique, parce que dans ce cas seul la valeur de B ne dépend pas de l'orientation de la 

 particule. 



En ce qui concerne la précision des observations statistiques, un calcul 

 récent de M. Schrodinger (') montre que l'écart probable de la 

 moyenne (Ae) ne dépend que du nombre des observations suivant la 



formule 



Ae /T 



e "y m 



Dans le Tableau suivant nous avons réuni les résultats de nos observa- 

 tions portant non seulement sur des gouttes d'huile, mais aussi sur des 

 particules d'étain obtenues par pulvérisation du métal fondu dans une 

 atmosphère d'azote et sur des particules de cadmium produites par l'ébul- 

 lition du cadmium tantôt dans de l'hydrogène pur, tantôt dans de l'hydro- 

 gène renfermant un peu d'air. 



Les écarts Ae ont été calculés en supposant exacte la valeur de la charge 



élémentaire qui a été trouvée par M. Millikan d'après une méthode très 



précise : 



e =r4.774 X 'o -10 unité électrostatique (-). 



(') E. Schrodinger, Pliys. Zeilschr., t. 1G, 1915, p. 289. 

 (-) \\.-\. Millikan, Phys. /iec, t. 2, 1913, p. 109. 



C. K., 1916. 1" Semestre. (T. 16?. N- 21. > lo2 



