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niérées au n° 3, Loules les intégrales relatives aux surfaces de contact dispa- 

 raîtront; il restera une égalité, semblable à l'égalité (i3), où les deux pre- 

 mières intégrales s'étendront à la surface qui borne le système et la troi- 

 sième au volume entier du système. 



6. lleprenons un calcul semblable au précédent. 



Multiplions respectivement les équations (4) par W da, W" dn; les éga- 



lités (n) par — - - W" dm et — W'dxs; les égalités (12) par — ^ <T r/rrr, 

 — QS'dut, ...; enfin les égalités (8) par ^fV/n, - ~^'dcn, — Après les 



transformations habituelles, nous trouverons, pour chacun des corps homo- 

 gènes qui composent le système, l'égalité suivante : 



V- ^T/^^l 



dS 



dis 



(i?) J [[— *. -4«-^J 



+ ™ fr *'<£> + V ¥ -h y' &."- çt* $' — (3"9'— y' M) dS 



, rr/dwy fdwy /dwy fdwy /dwy /dw\ 



_ 87^» /*/_!_ + 4ffMy\ [*(*'«+ *") + ,*( P' 2 -f-Q' 2 + R'-' + P" s -t-Q" 2 + R" 2 )]rfro. 



Les conditions indiquées au n° 3 permettront d'étendre cette égalité au 

 système tout entier, en y désignant par S la surface qui borne ce système. 



Dans l'étude des oscillations dont nous nous occupons, les égalités (i3) 

 et (i5) jouent un rôle essentiel. 



7. Tirons seulement quelques conséquences de l'égalité (i3). 



Pour interpréter cette équation, il convient de se rappeler les relations 

 qui existent entre *F et la fonction potentielle électrostatique W, entre T, 

 ^, A et les composantes L, M, N du champ magnétique. Ces relations 

 donnent 

 (16) W'=— W", «F" = -— W, 



v 27 .27 



Si donc la fonction potentielle, électrostatique et les trois composantes du 

 champ magnétique sont, en chaque point de la surface limite, maintenus 



