SÉANCE DU 29 MAI 1916. 8|;| 



invariables, l'égalité (i3) se réduit à 



(1 8 ) f - ( t/- -+- W 1 + C' 2 + |" 2 + ri"- + p») rfo = o ; 



une vibration propre ne peut exister sur le système, à moins qu'elle ne corres- 

 ponde à un champ nul en tout point où ta résistance spécifique n'est pas infinie. 

 On a donc, en tout point d'un corps conducteur, 



j '-" =0, rj'— o, ;' — . o. 



(I9) I : =0, fl »= ,- r=o. 



Les égalités (2) de notre précédente Note (') donnent alors 



A*'— o, A«l> " = o 



et, partant, en vertu des égalités (5), 



(20) *' = 0, *"=0. 



Les égalités (19) donnent aussi, en tout point de ce conducteur, 



ou bien, en vertu des égalités ( 17), 



j 9 =0, ^' = 0, A' = o, 

 (2 ° | ": =0, % = Q, .'V' = o. 



Considérons, dès lors, la surface de séparation S ia d'un corps conduc- 

 teur 1 et d'un corps purement diélectrique 2. En tout point d'une telle sur- 

 face, on sait qu'on a l'égalité 



'i , i i i,z 



à-K, 



àt p, al 



Jointe aux. égalités (19), elle donne aisément 



(22) 5&', = o, = o. 



Gomme d'ailleurs les composantes tangentielles des deux grandeurs 

 (£', y]', s), (;", yj", £") varient d'une manière continue au travers de la 

 surface S 12 , on a, en tout point de cette surface, en vertu des mêmes 



1 ') Comptes rendus, t. 162. i5 mai 1916, p. j36. 



