M'", V varient d'une manière continue au travers de la surface S,.; dès 

 lors, les égalités (20) donnent sans peine, sur cette surface, 



(24) $ 2 =0, <ï»2 = 0. 



Les égalités (9), (20), (22) donnent, en tout point de S, 2 , 



(25) — -- = o, —^ = 0. 



ôn. 2 On 



Enfin, au travers de la surface S, 2 , les composantes tangentielles des deux 

 grandeurs ($', e/, A'), ($", ^', ,&") et les composantes normales des deux 

 vecteurs (^'.T, u.^, p.A'), ([/.$", j/.^", [/.&") varientd'une manière continue; 

 dès lors, les égalités (21) nous donnent, en tout point de la surface S l2 , 



(26) j P -°' * = °> R -°' 

 ( P' 2 — o, Q', = o, R 2 = o. 



Supposons que le système soit le siège d'une oscillation électrique 

 propre. Pour que le cliamp électrique n'y fût pas identiquement nul en 

 tout point, il faudrait qu'il différât de zéro au moins en quelque région 

 appartenant à des corps non conducteurs, car il est identiquement nul au 

 sein de tout corps conducteur. Mais alors, en vertu des égalités (23), (24), 

 (25) et (26), vérifiées en tout point pris dans un corps non conducteur, 

 mais infiniment voisin d'un corps conducteur, l'oscillation électrique consi- 

 dérée constituerait, pour l'ensemble des corps purement diélectriques que con- 

 tient le système, une oscillation électrique propre appartenant à la fois aux 

 trois catégories qui ont été définies au n° 6 de notre Note précédente ('). 



Or, en général, l'existence d'une telle oscillation électrique est impos- 

 sible. 



D'où la conclusion suivante : 



Un système contenant des corps conducteurs ne peut présenter, en général, 

 aucune oscillation électrique propre. 



Par conséquent, à parler rigoureusement, il n'y a pas de résonnance élec- 

 trique dans un système contenant des corps conducteurs; les phénomènes 

 qu'on y observe ne réalisent la résonnance que d'une manière approchée. 



(') Comptes rendus, t. 102, i5 mai 1916, p. -\o. 



