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 el exlrenio superior A, correspondiente al vertice del tubo, lo- 

 mese una distancia cualquiera A T en la paralela superior; des- 

 pues, partiendo del extremo inferior E, repitase esa distancia n 

 veces en la paralela inferior, que resultara dividida de esle 

 inodo en n partes iguales entre si. Despues, si se une el punto T 

 con las divisiones marcadas en la paralela inferior por otras 

 tantas lineas rectas, dividiran estas a / en igual nuraero de 

 partes, y cualquiera de ellas A Xse expresara por 



(8) AA=-L, 



y haciendo sucesivamente n=l, 2, 3... obtendremos las divi- 

 siones 



ill 

 2' 3' 4'" 



Y como, segun la ley de Mariotle, los volumenes a que se 

 reduce un gas, de masa y temperatura constante, comprimien- 

 dolo, estan en razon inversa de las presiones, es evidente que 

 el aire contenido en el cilindro de altura / =A1? y radio 

 constante, cuando ocupa sucesivamente menor numero de divi- 

 siones senaladas en la misma altura, se halla sometido entonces 

 a una presion doble, triple, cuadrupla, etc., de la que sufria 

 cuando llenaba el cilindro entero de altura /. Esto equivale a 

 decir que la division acabada de indicar podra servir muy bien 

 para las medidas manometricas. 



Dividiendo los dos raierabros de la ecuacion (5) por /, ten- 

 d rem os 



l~ 2 



enlacual, haciendo »=1, 2, 3..., los valores de la propor- 



cion -y- indicaran las alturas en que habra de marcarse 1 al- 



mosfera, 2 atmosferas, etc.; porque en esle caso y represenla 

 la longitud de la columna de mercurio, y / la del tubo entero, 

 contando siempre de la coincidencia de niveles. 



