ET d'hiSTOIRE nature LLE. 4''^ 



Avant de faire entrer ce fait dans Texamen qui fait le 

 principal objet de ce M^moire , il est boa de montrer qu'il 

 n'est qu'une suite des principes connus sur relectricili , 

 un cas particulier dune loi dont la gen^ralit^ est aujour- 

 d'hui connue. , i 



On sait qu'une espece d'61ec(ricite peut se condenser 

 d'autant plus sur une surface , qu'elle a plus pr6s d'elle 

 une autre surface doude de I't^lectricite contraire, I'attrac- 

 tion entre les deux esp^ces d'electricite surmontant alors 

 avec plus d'avantage la force repulsive qui s'oppose dans 

 chaque ^lectricite k cette condensation. On sait aussi que 

 c'est par cette raison que les armures dune bouteille de 

 Leyde peuvent prendre des quantit^s d'dlectricit6 beaucoup 

 plus grandes que des corps d'^gale surface Electrises en 

 i'air , et c'est une v6rite de pratique connue depuis long- 

 temps, et d^pendante du meme principe, que les bouteilles, 

 carreaux de verre , etc. , ont, toutes choses d'ailleurs (5gales, 

 d'autant plus de capacite pour se charger, que leur 6pais- 

 eeur est moindre. 



Cela pos6 , concevons qu'on approche peu a peu , et pa- 

 rallelement a elles-memes, les surfaces de nos deux rubans 

 animes d'eiectricites d'espece contraire ; la force repulsive 

 de chacune de ces deux electricites se fera d'autant moins 

 sentir, elles auront d'autant moins de tendance a se dissiper 

 dans les corps environnans , que la distance diminuera , 

 parceque I'attraction entre les deux Electricites en deviendra 

 d'autant plus forte, et lorsqu'eufin ces surfaces seront par- 

 venues au contact , I'attraction Etant devenue pour ainsi 

 dire infinie, ces electricites ne tendront plus a se dissiper 

 aucunement, 'elles seront comme non existantes par rapport 

 aux corps entiers, quelque intensity qu'elles eussent aupa- 

 ravant, puisque cette intensity Etoit finie, et que la repulsioii 

 qui en resultoit Etoit aussi finie. 



On peut encore exposer ceci sous un autre point de vue. 

 Lorsqu'on charge une lame de verre, 1 electriciie qui se pro- 

 duit sur la face interieure de laruiure opposee a cclle qu on 

 Electrise directement , n'a aucune tendauce a se dissiper , 



farcequelle est parfaitement soutenue par 1 attriiction de 

 electricitE de cette derniere armure, electricity qui , selon 

 les principes de Coulomb et de H.uiy , doit etre pour cet 

 etfet con^:ue un peu plus grande qur; ceiie qui se produit 

 dans la face opposee de la lame. L electricite de la fdce 



To?ne LXIII. DECEMBKE an 1806. Mm in 



