483 JOURNAL DE PHYSIQUE, HE CHIMIE 



» pr^c^dent , si les deux parall^lipipedes sont de dlfferentes 

 33 mati^res ; en nommant p pour le plus grand,' et p, pour le 

 )■> plus petit , ce que nous avons prec^demment d^sign^ par p , 

 33 on aura 



gD gD 



» ensorle que si Ton nomme <7 et ^, , les ^l^vations du fluidej 

 M dans deux tubes cylindriques tr^s-etroits du meme rayon in- 

 » terieur / , formes respectivement de ces matieres , on aura 



Ce theor6me se d^montre encore de la meme maniere que 

 le premier th6or6me. On voit facilement que Ton obtiendra 

 par les memes principes, le volume du fluide 61ev6 au dessus 

 du niveau, dans un espace renferm^ par un nombre quel- 

 conque de plans verticaux de difl'^rentes matieres. 



II resulte du theoreniepr^cddent, que le volume f^ du fluide 

 61ev6 par Taction capillaire , a I'exlt^rieur d'un prisma plon- 

 geant dans un fluide par son extr^mite inKrieure, est 



c ^tant le contour ext^rieur du prisme. L'augmentation du 

 poids du prisme , due a Taction capillaire , est ^gale au poids 

 de ce volume de tluide. EUe se change en diminution , si q est 

 n^gatif , et alors le prisme est soulev^ par Taction capillaire. 

 Si Ce prisme a pour base', un rectangle tres-etroit dont a 

 soit le grand cute, et / le petit; en nommant i sa hauteur, sa 

 solidity sera ail , et son contour c sera aa + 2I; le volume f^ 



de fluide d^prim^ par Taction capillaire, sera a(fl.(i +-^ 



En nommant done k le rapport de la pesanteur sp^ciiique du 

 prisme a celle du fluide, le poids du prisme sera au poids 



du volume de fluide deprim6 , comme ik:g.(i-\r-j', en di- 



minuant done /' convenableraent , on pourra rendre ces deux 

 poids ^gaux, et maintenir ainsi le prisme a la surface du fluide. 

 On pourra determiner encore par les principes precedens, la 

 diminution du poids d'un corps entierement plong6 dans un 

 vase rempli de plusieurs fluides. 



