ET D'niSTOmE NATTJRELLE. 483 



Si Ton plonge verticalement le bout dun tube Ir^s-^troit 

 dans un fluide; en nommant l, le rayon du creux du tube, et 

 q la hauteur a laquelle le fluide y est elev6 au dessus du ni- 

 veau, on aura par ma theorie da I'action capillaire , 



, COS. "s 



•tJT ^tant Tangle que la surface du fluide interieur forme avec 

 la partie dela surface interieure du tube, qui est en contact 

 avec le fluide. Lorsque le fluide est d^prim^ au dessous du 

 niveau , cet angle surpasse un angle droit, et alors son cosinus 

 devient n^gatif ainsi que q\ a est une constante qui ne depend 

 que de la pesanteur et de i'action du fluide sur lui-meme. On 

 a .par ce qui precede , 



(0 



Mils on a vu dans la theorie citee , que p etant nul, rff est egal 

 4 deux angles droits ; ce que Ton peut conclure encore del'ana- 

 l_yse que j'exposerai dans un supplement a cette theorie, sur la 

 resistance qu'un disque circulaire fort large appliqu^ a la surface 

 d'un fluide , oppose a sa separation de ce fluide. II r^sulte de 

 cette analyse, que i etant le rayon du disque suppose de la meme 

 mati^re , que le tube precedent ; cette resistance est ^gale k 



gD.T.i'. v^e . 



\/a. 



COS. j -ff 



or il est clalr qu'elle doit etre nulle , lorsque p est nul , ou 

 lorsque le disque n'a aucune action sur le fluide ; on a done 

 alors cos. ~ ^, nul, ce qui donne -sr = avr, et p^rconsequent 

 cos. -ST ;= — I ; lequation (i) donnera ainsi 



et parconsequent 



4-= cos'.i'sr 



