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raente a las aristas del prisma exaedro. Cuantos fendmenos he- 

 mes dicho antes que pasan en el cristal analizador, se presentaran 

 en la lamina de cristal de roca, solo que efecto de la extension 

 del objeto de donde emana la luz y de la pequenez de la doble 

 refraccion del cristal, dichos fendmenos seran solo latentes, si se 

 nos permite valernos de esta espresion: sol > podran verse enton- 

 ces con los ojos del entendimiento. 



Tratemos de analizarlos y notaremos con asombro que la com- 

 paracion de las imagenes ordinaria y extraordinaria que habria 

 sido en extremo dificil y muy incierto realizar estando separa- 

 das, se efectiia con precision perraaneciendo sobrepuestas y 

 confundidas. 



Si la seccion principal do la lamina de cristal deroca con que 

 se ha reempiazado el primer cristal analizador coincide con el 

 plai.o de reflexion, permanece la luz en su estado primitive, po- 

 larizada del todo en el piano de reflexion. 



Sipor el contrario deja la seccion de la lamina de coincidir 

 con el piano primitivo de polarizacion, la luz que proviene de ca- 

 dauno de los puntos del papei se divide en dos partes, polari- 

 zada la una en el piano de la seccion principal de la lamina, y en 

 un piano perpendicular a este la segunda Matematicamente ha- 

 blando, por muy debil que sea la doble refraccion de la lamina, 

 estas dosimagenes no coinciden, pero la iniagen ordinaria de un 

 punto A coincide con la extraordinaria de otro punto cercano B 

 igualmente lurainoso, de modo que se presentan los fendmenos 

 como si losrayos que pi'ovieneii de las imagenes ordinaria y ex- 

 traordinaria de cada punto delpapel siguiesen un misrao camino 

 para llegar al ojo. 



Recordando ahora que, segun uno de los principios elemeu- 

 tales de la polarizacion, dos rayos polariz^idos rectangularmente 

 y que tengan una misma intensidad , uiia vez reunidos se condu- 

 cen como la luz neutra, se recoiiocera que en el caso actual Uega 

 de cada punto de papel al ojo luz polarizada en parte, y que esta 

 polarizacion parcial es tanto mas intensa cuanto mas pequeno es 

 el angulo que forman entre si las secciones principales. 



Supongamos ahora que la ley del cuadrado del coseno sea 

 exacta en un azirautf; la intensidad de la imagen ordinaria es 

 Rcos.- i, la de la extraordinaria R sen.- i. Esta es la ley del 

 cuadrado del coseno. Pero en virtud del principio de la polariza- 

 cion antes citado, este ultimo haz R sen.^ t, combinado con una 



