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 completan, pues el fendraeno de que aqui se trata depends a la 

 vez de la reflexion y de la refraccion. 



La resolucion del primer caso de que vaiaos a ocuparnos es 

 evidente ; pero para ordenar debidamente nuestra esposicion, 

 es util considerarlo. 



Relkxion y refraccion en la superficie que separa dos medios. 



Imaginemos un liaz de luz (1) que caiga bajo un angulo i 



sobre la superficie plana de un medio simplemente refringente; 



supongamoslo polarizado en el piano de incidencia y de inten- 



sidad igual a la unidad; finalmente, llamemos R a la fraccion, 



sen" fi r) 



— r— T — : que, segun Fresnel, represenlala cantidad de luz 

 sen- (i-t-r) ^ ' ° 



reflejada. La cantidad refractada sera coraplementaria e igual 

 a 1 — R. En este caso ni la reflexion ni la refraccion cambian la 

 direccion de las vibraciones ; por tanto, los dos nuevos rayos 

 estan corao el primitivo, del todo polarizados en el piano de in- 

 cidencia. 



Si la luz que cae sobre la superficie fuese polarizada perpen- 

 dicularmente al piano de incidencia , tomando tambien su in- 

 tensidad igual a la unidad, y designando por R' la fraccion 



tans^ (i r) 



— ^^-\ — - que representa la intensidad delrayo reflejado, ten- 

 tang2 (i-t-r) 



driamos que 1 — R' seria la intensidad del rayo refractado , y los 



dos rayos R' y 1 — R' se polarizarian completa y perpendicular- 



mente al piano de incidencia. 



Refkxion y refraccion por una lamina 6 por dos superficies 

 paralelas. 



Volvaraos a tomar el haz polarizado eti el piano de inciden- 

 cia, y considereraoslo despues de su paso al traves de la prime- 

 ra superficie, cuando su intensidad se ha reducido a 1 — R. Cae 

 sobre la segunda superficie de la lamina, formando un an- 

 gulo de incidencia /• y de refraccion i : la fraccion reflejada es 



sen- (r—O^^^ Luego la cantidad (1— R)R vuelve hacia la pri- 

 sen"^(r-+-i) ^ 



(1) Cuanto digamos dc la luz, debe cnlenderse tambien del calor. 



