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 mera superficie. Emerge de esta una parte (1 — R)- R , que se 

 une a la que se reflejo antes de toda refraccion. Otra parte 

 (1 — .R) R2 se refleja, y va de nuevo al encuentro de la segunda 

 superficie, etc. Haciendo la suraa de los rayos en nuraero infi-^ 

 nito reflejados por la lamina, se halla ser 



R-t-(l— R)2 R(l-+-R- +R^ +....)=-7^ 



1-i-n 



Se veria asimismo que salen de la lamina rayos cuya suma 



1— R 



es - — ~ , haciendo abstraccion de la absorcion.Estos dos haces, 



90 1 T> 



el uno - — =r reflejado , el otro -; — =- trasmitido , se hallan ambos 

 1+R •' 1-t-R 



completamente polarizados en el piano de incidencia. 



Reflexion y refraccion 2)or iin numero n de superficies imralelas. 



Continuando un raciocinio analogo, y conservando la mlsma 

 notacion , se llega a deterrainar las cantidades de luz reflejadas 

 y trasmitidas por n superficies paralelas; se halla (1 ) 



(1) Se pueden demostrar las formulas (A) y (B), (A') y (B') haciendo 

 ver que si son verdaderas para (n— 1) , lo serdn tambien para n su- 

 perficies. Efectivamente , el rayo primitivamente polarizado en el piano 

 de incidencia y que despues de liaber atravesado n — 1 superficies llega 



J p 



dcaer sobre la?^, esporhip6tesis ; — -.fraccion quo ieualaremos 



^ l-+-(n— 2)R ' ^ ^ 



k T; el rayo reflejado por las n— 1 primeras superficies es ~- — ^-— ■ 



l-j-(n — 2)R 



que representaremos por U. Admitido esto, se hallara facilmenle, tc- 



niendo en cuenta las reflexiones en numero infinito, que la canlidad de 



luz que pasa al traves de la superficie de 6rden n es 



T(l— R)_T(1-R) (l+(n— 2)R) T(l+(n-2)R) {— R 



1— UR i+(a— 2}R— (n— ljR2 i4-(n— ijR H-(n-l)R 



Del mismo modo se hallaria la cantidad de luz reflejada por las n su- 

 perficies, pero no hay para que buscarla directamente , pues que es 



complementana de— ^^— — e igual li ^^17^^;:::^^^ > que es lo que 

 se trataba de probar. 



