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 metro absorver^, por causa de la igualdad de las facullades 

 emisiva y absoivenle, una cantidad Af, el segundo una can- 

 lidad Xf\ y el tercero una cantidad Af". En vlrtud del esceso 

 A/" del calor absorvido, el primer termomelro tomara un es- 

 ceso /, que nos es desconocido, sobre la temperatura del aire 

 ambiente. Llamando a y 6 las diferencias de temperatura del 

 segundo y del lercer lermometro con el primero, diferencias 

 que nos da la observacion, el esceso del segundo termometro 

 sobre la temperatura del aire ambiente sera 1-\-a, y la del ter- 

 cero t-{-b. Observemos ahora que, para el equilibrio, la canti- 

 dad de calor perdida por efeclo del esceso t de temperatura 

 por el primer termometro deberia ser igual a Af; la que ha- 

 bria perdido el segundo, efecto del esceso t-\-a, deberia ser 

 igual a Af; y finalmenle, la que perdera el tercer termome- 

 tro, efecto del esceso t-\-h, debera ser igual a Af". Pero la can- 

 tidad de calor perdida por cada lermometro se compondra de 

 dos partes, una perdida por radiacion, y por el conlacto del 

 aire que lo rodea la otra. Para una misma diferencia de tem- 

 peratura, la cantidad de calor perdida por radiacion es pro- 

 porcional a la facultad emisiva de la superficie radiante; y 

 para un mismo poder emisivo, se puede sin error sensible 

 suponer que la cantidad de calor perdida por radiacion es 

 proporcional a los escesos de temperatura, cuando estos esce- 

 sos no pasan de un pequeuo niimero de grades, lo que acon- 

 tecera en el caso actual. Luego si llamamos mfl la cantidad 

 de calor radiado perdida por el primer termometro en virtud 

 de su esceso t de temperatura, la que perdera el segundo ter- 

 mometro en virtud de su esceso t-\-a sera mf' it-\-a), y la que 

 perdera el tercer termometro en virtud de su esceso t-\-h, 

 sera mf" [t-\-h). En cuanto a la cantidad de calor perdida por 

 el contacto del aire, es independiente de la facultad emisiva 

 de la superficie, y sin error sensible se la puede suponer pro- 

 porcional a los escesos de las temperaturas de los termome- 

 tros sobre la del aire ambiente, cuando dichos escesos, como 

 en el presente caso, no son sino de pequeno niimero de gra- 

 des; esto resulta, como para el calor radiante, del desenvolvi- 

 miento en serie de las espresioues del enfriamiento. De modo 

 que si llamamos nl esta cantidad de calor para el primer ler- 



