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due suddette velociia virtuali ne avra una reale colla 

 quale esso fluido si muovera eflettivamente da «' verso 

 /', a da a: verso n! . 3°. che, supposto, come al § 2, 

 /* (i £ un differenzio-difTerenziale della porzione «*', ed e 

 r altezza del fluido sopra ,<*rff, h T altezza dovuta alia 

 velocita della lamina, per la velocita di tendenza pro- 

 dotta dal peso del Huido la particella contigua ad \i.di 

 esercitera una pressione sopra esso f* d t proporzionale 

 ad iJL d £ . (, e per la velocita di tendenza prodotta dal- 

 la reazione del fluido anteriore esercitera parimente so- 

 pra u. d £ una pressione proporzionale ad i^ d e .If, cosi 

 che la pressione sopra tutta la « a.' sara la somma del- 

 le suddette due pressioni, cioe 



flJL d s . £ -i~ ffj. d £ . h = f(i d £ {e -t- h) . 



4°. che chiamata z V altezza del fluido sopra un ele- 

 mento h- d z di « /i' e 2' quella del fluido sopra un ele- 

 inento ij. d z'di /'e'; y,y' le altezze dovute alle velocita 

 parallele ad /' «', « n' delle particelle al contatto di i^^dzt 

 H-'dz', per la nota teoria delle pressioni de'fluidi in 

 jnoviniento si avra 



fi dz {z -\- h) — iM d z . y per la pressione del fluido so- 

 pra lid z, e percio 



yu-d z{z -^- h-^y) per la pressione sopra tutta la an'. 

 Si avra parimente 



II d z' {z' -i~ h) -^ lA d z' . y la pressione del fluido sopra 

 It d z\ e quindi 



fitdz'{z'-^'h-^y) per la pressione sopra tutta la /' «'. 

 Dal che risulta che la pressione sopra tuita la /' n' sara 



