SULLA TEOR. DELLA RESIST. De'fLUIDI DI JuAN 265 



f ij. d i {i -^ h) -\- r it. d 2 (z -^ h — y) -{- f I d z' {z' -\- h — /'). 

 32. Passiamo a invesiigare la piessione contro la 

 superficie posterlore I' G 6' n' della lamina. Ogni par- 

 ticella del tluido contigno alia porzione 6 6' avra pu- 

 re due velocita virtiiali, ossia di tendenza contro 6 6', 

 delle quali una sara dovjita all' akezza del tluido so- 

 praincombente (§ 28), T alira all' altezza x (§3), di 

 modo die, (§ 28) se la lamina fosse in quiete, un ele- 

 mento qualunque ij.de' distaute di t' dal livello del 

 flitido sotTrirebbe a cagione della prima velocita una 

 pressione proporzionale ad wcZe'.f', e per la secon- 

 da velocita altra pressione soflrirebbe proporzionale ad 

 it.de.ct., e per tutte e due le velocita la pressione u- 

 guale ad 



^t. d t' . i' -^ it d i' . ct ■= II d i' [ e' -^ ct) . 



]\Ia la lamina si muove con la velocita dovuta all' al- 

 tezza h nella direzione di questa pressione /n </s' (='-*- «), 

 egli sara quindi manifesto che a 6? --'(-' -t- a ) sara dimi- 

 nuita di tntta la ij. d e' . It, cosi die la pressione effetti- 

 va sostenuta da /* d e' sara fi de' {e' -\^ a) — fi d e' . h = 

 n d e' {i' -^ X — h) e fi^ dt'{B'-\-x — h) la pressioue so- 

 pra tutta la 6 6'. 



In olire ogni particella del fluido contiguo all'al- 

 tre porzioni 6' /' , 6 n' oltre le due suddette velocita di 

 tendenza ha una velocita reale, colla quale si muove 

 da 6' verso /', e da 6 verso n' parallelamente a 6'/', 6n'; 

 percio cbiamata <p X altezza del fluido sopra un ele- 

 mento „d^ di 6/?', t 1' altezza dovuta alia velocita 

 effettiva della particella al contacto di H-d<p., la pres- 

 sione sopra 'J d <^ sara 



Tom. II. P. J. 34 



