SULLA TEORIA DELLA RESIST.DL'fLUIDI D1 JuAN 267 



posto fz d z . u un iiitegrale die svanisca fatto z==oa, 

 e si completi fatto z = o ic -*- a I. 2°. che chiamata b' 

 I'area 6 6', B' quella tli 6'/', 6 /i'; u' Taltezza dovuta al- 

 ia velocita effettiva del fliiido distante di z' dal centre o 

 di grandezza della lamina si avra b' {x ^x — h) per 



la pressione sopra 66', ed B'{x-^» — h) '- — fz'dz'.u' 



per la pressione sopra 6'/' , 6n\ supposto anche in que- 

 st© caso fz'dz'.u' un integrate, clie sia zero fatto 

 2' = 06', e si completi fatto 2' = o 6' -<- 6' /'. 



34. Fin ora si e supposto il fluido senza tenacita. 

 Ogn' un vede che se le particelle del Iluido avranno 

 qualche coerenza tra loro, come si osserva nell' acqua 

 e piu neir olio ec. il fluido scorrente per y a', y«; 



y' 6', ?' 6; e per le altre curve tra y «', 1' 5'; y a, i 5; 



y'6', X' V; y 6', x 3, dovra per la supposta tenacita 



strascinar seco, e percib spingere contro la lamina il flui- 

 do contenuto negli spazj « «' 7, 6 6' ?', e quindi aumen- 

 tare un poco la pressione di esso fluido contro a«', 6 6'; 

 percio chiamato u. quest' aumento di pressione sopra 

 « «', ed /a' quello sopra 6 6', la pressione sopra ««' non 



sara piu = 6 ( x -+- /t ), ma = & ( x -<- /i -4- ,a ) ; e la pres- 

 sione sopra 6 6' non piii = 6' (x -^- « — /t) ma = 



6' ( X -♦- « -4- (x' — /t ) . 



35. L' importanza delle conseguenze, die si vo- 

 gliono dedurre dalle due precedeuti formole delle pres- 

 sioni mi fece indagare come si potessero conferinare 

 con r esperienza. 



