suL rniNcii'io dell' equipollenza. 425 



due ah .ad minore di ac. Resta dunque che le sia 

 nguale prccisamente. II che ec. 



T E O R K M A 3". 



(Fig. 6) QualuiKjue sia 1' aiigolo formaio dalle di- 

 re7,ioni delle due forze che agiscono sul j)utito «, ed 

 cspesse dalle linec ab^ad, se formisi il parallelo- 

 gramino abed; la diagonale ac di questo esprimera 

 il valorc c la direzione dell' equivalente di deite due 

 forze . 



Si guidi pel piinto a la in n normale alia diago- 

 nale; e cadauno sn la stessa, e su la diagonale le nor- 



mali b lu , d n ., b o , d n . E' manifesto che sono u'^'uali 



o 



le due a ni , a n\ c uguali pure fra loro le due ao ,ou. 

 Ora alia forza a b c lecito il sostituire (Teor. 2".) le 

 due a 7)1 , «o: c alia forza ad le due an,au. Dunque 

 r equivalente delle Caw forze ab,ad e identica a qucl- 

 la delle quatiro a m ., (i o :a n .a n . INIa le due forze 

 am^an visihilmente si elidono: dunque 1' equivalente 

 si riduce alle due aa,ao = (ii: o sia alia diagonale del 

 parallclograuiino forniato su' lati ab,ad. Dunque ec. 



S c o L I o. 



Puo ]iarere cosa in tutto soverchia 1' arrestarsi a 

 niosirar<' jxm' quali Ainci)li c (juanto stretti ed essenzia- 

 li il j)rincipio dell' Jujuijiollenza colleghisi con quello 

 delle velocita viriuali e con quello pure del celehrc 

 d' Alembert. E' noto eziandio che a questi due uliinii 

 principii e tenmo il Meccanico del vantaggio inesti- 



