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punto o' posto tra il centre di grandezza o, ed il la- 

 to anteriore n m della lastra nella linea a a' che la 

 dimezza loiigitudinalinente . 



L' obbliquita della lastra nou iinptdira che il flui- 

 do noil abbia eguale lacilita a muoversi verso i due la- 

 ti longitudinali In, im, e percio il piano che separa 

 qnesto lluido dovra passare per la linea a a' che divi- 

 de per lungo e in due parti uguali la lastra. Riguardo 

 al moto del (luido fuggente verso i due lati trasversali 

 nm, li avviene tutto altrimenti. Per cagione dell' ob- 

 bliquita della lastra il fJuido avra maggior difficolta a 

 fiiggire pel lato anteiiore nm, che per I'opposto poste- 

 riore li, quindi il piano separante i due fluidi dovra 

 trovarsi tra il centro di grandezza o, ed il lato supe- 

 riore nm. D' onde segue che Passe o' y (fig. 6) do- 

 vendo trovarsi in ambidue i piani suddetti sara nella 

 linea della loro intersecazione , e percio tra '1 centro di 

 grandezza o (fig. 2) ed il lato nm in un punto della 

 linea a a' che dimezza longitudinalmente la lastra. 



Da cio viene che le curve y/i'^:/ (fig. 6) I2,y'^ 

 descritte dalle molecole y non potranno essere, come 

 lo sono allorche la lastra si muove direttamente, ngua- 

 li ne simili alle curve y x' I' r' u\ 1*2' 3' descritte dal- 

 le particelle y, i' poste ad eguali distanze da o' y co- 

 me le prime. 



Osservazionc 4*. Per le ragioni addotte nell' Os- 

 iervaz. 5'. del § precedente il peso del fluido incom- 

 pressibile non potra ne pure nel caso presente influire 

 9ul movimento ch' esso piglia nel passare dalla parte 

 anteriore alia posterior della lastra. 



Osscivazione 5'. Da molti sperimenti simili agli in- 



