RESISTENZA DE' FLUIDI. 28 I 



« (£-) -H /c' i e' ( ' ~^ ) , e la pressione o n' (i) su la 



meta superiore oV rimarra la stessa. Or si supponga 

 che la velocita c della lastra s' aumenti , s' aumenteran- 

 no anche le pressioni 



ma poiclie eel' istessa riguardo a tutti i punti della 



1 n\ e K e una funzione delle sole quantita che de- 

 terminano la posizione dei suddetti punti, e evidence 

 che gli aumenti delle pressioni sopra ciascun punto del- 

 la In' cagionati dall' aumento della velocita della la- 

 stra saranno ugiiali, e percio il centro della pressione 

 d'inerzia su tutta la I'n! non potra, aumentando la ve- 

 locita della lastra, cangiar posizione. 



Per le stesse ragioni, siccome e facile a rilevare, 

 r aumento della velocita della lastra non potra far can- 

 giar e nemeno il centro della pressione cagionata dalla 

 coinpressibilita, ed elasticita del fluido. 



Quanto alia pressione della tenacita, abbiamo ve- 

 duto (§62) che sopra la o' n' essa e uguale ad mt^ 

 e sopra la o' V e uguale ad in't-^a.'l.t\ e che inol- 

 tre //i , /;i' sono proporzionali al numero, e lunghezza 

 delle curve descritte dal lluido fuggente verso /i', e ver- 

 so /'. Cio posto, poichc la velocita di una particella qua- 

 lunque (x del lluido e proporzionale al prodotto della 

 velocita della lastra in una funzione di quantita dipen- 

 denti dalla grandezza, e dall' angolo della lastra e dal- 

 la posizione della particella a, e manifesto che varian- 

 do la sola velocita della lastra le curve descritte dal 



