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mo de' suddetti prismi deve, secondo gli stessi princi- 

 pj di Homme, espiimere anclie la resistenza diretta die 

 soffre una sottil lastra retiangolare moventesi orizzon- 

 talmente e per linea retta; poiclic per una parte la la- 

 stra non e che un parallelejiipedo di picciolissinia hni- 

 ghezza, e per T altra , secondo la teoria di Konime, la 

 lunghezza qualunque sia non altera punto la resistenza 

 qualora il parallelepipedo si muova a seconda della lun- 

 ghezza medesima. 



74. Supposta dunque Im (fig. i. tav. I) la faccia 

 anteriore di un parallelepipedo divisa parallelaniente ai 

 lati trasversali nm,li in tanti rettangoletti tutti d' e- 

 guale e picciolissima altezza; « il rettangoletto ec' ; K 

 una funzione costante della tenacita del fluido e della 

 sua specifica gravita, 90 un quarto del cerchio descrit- 

 to col centro o' in un piano orizzontale; secondo la 

 teoria di Romme la resistenza diretta incontrata da que- 



sto rettangoletto dev' essere proporziojiale a _liL (a J; 



e tale pure, per le cose dette di sopra, dovra essere se- 

 condo i principj di JRomme la resistenza d' un rettan- 

 goletto della superficie anteriore della lastra Im. 



Da questa formola risulta manifestamente che es- 

 ^endo eguali per ogni rettangoletto tanto v che K, e 90, 

 dovranno altresi essere eguali le resistenze di tutti i ret- 

 tangoletti, e percio il centro di resistenza di tutra la la- 

 stra dovra trovarsi nel centro o di sua grandezza. 



75. Confrontando questi risultati della formola di 

 Romme con quelli dei nostri sperimenti , evidentemen- 



(») Art de la Marine. Far M. Homme j Mochcllc. ijSy. 



