2'?4 F O N T ANA 



P b x' 



sezione rnn = X\ otterremo X' = , ovvero 



yt h P b X 



k a 



Qui aurora il problema c per se indeterminato, 

 e per cleierniiiiarlo dehhoiio siip|X)rsi date due delle 

 tre curve die a' solidi possono convenire; valeado que- 

 st© stesso d' ogni solido, qualunque sia il nuniero e la 

 condizione de' pesi che lo premono. 



In oltre la sola ispezione delle formole ne avvi- 

 sa, che il solido del presente problema noii sara un 

 solido continovo, ma composto di due parti unite per 

 la sozione HK comune ad entrambi, e queste saran- 

 no lion solo diseguali, ma altresi dissimili, fuor sola- 

 mente del caso, che il punto K sia nel mezzo dell'as- 

 se A a. Ne e men chiaro, che ne' punti A, a termina 

 il solido, riuscendo .t = o in A^ e x' = o in a. 



Finalmente si dee osservare, che queste due par- 

 ti, delle qiiali abbiamo detto essere composto il soli- 

 do, s' ottengono ne pin ne meno che s' ottenga un so- 

 lido d' eguale rispettiva resistenza, quando da una sua 

 parte e conliccato in un muro, ed essendo libero dalTal- 

 tra soflre la pressione d' un peso. II momento sostenu- 

 to da ogni sezione di questi solidi si fa dal peso sup 

 posto neir estremo del solido e moltiplicato per la sua 

 disianza da quella sezione contro cui si considera eser- 

 citarsi . Ora la reazione del sostegno A fa esattamente 

 le veci del peso, se non che preme dal basso all' alto; 

 ed il segmento A H K ^ nelle stesse circostanze, come 

 "se fosse obbligato in un piano H K. In fatti le formole 

 esprimenti i niomenti ne'due casi sono in tutto le stesse. 



