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vi persistono durante il medesimo. Notata In conti'adizioiie dì questi risultnmcn- 

 ti , non sa spicjj;are come avvenir possa che silTatte molecole passino dopo un 

 certo tempo nell' intorno della massa senz' ammettere altra specie di movimenti 

 pili coiiiplii'ati che le equazioni diuamielie non sono alte a rappresentare. A 

 schiarimento di ciO) propone d' istiliiire certe opportune esperienze per esami- 

 nare , se elTettivanienle le molecole del liquido si muovano per rette convcr- 

 {;enti in uno slesso punto colle pareti , e quali movimenti prendano quelle del- 

 la superfìcie superiore. Stimando egli che si possa dnhilare della suflìcieuza del- 

 le equazioni ordinarie a determinare i movimenti particolari delle singole mo- 

 lecole, ha cercato di stahilire le equazioni che possono convenire all' intera mas- 

 sa muoventesi entro le pareti che la circoscri>ono : partendo dal ]u-ìncipio che 

 ad ogni istante debba esser sempre la stessa la quantità d' acqua che passa per 

 ima data sezione, e che vi debba essere equilibrio fra le forze corrispondenti al- 

 le velocità effettive rivolte in verso contrario e le forze impresse. Per questa di- 

 versa via è desso giunto alle equazioni medesime conosciute sotto il nome d' e- 

 quazionc della continuitii ed equazione delle forze sollecitanti , ed a risultati con- 

 fórmi a quelli del Piota desunti dal principio , che le molecole a contatto delle 

 pareti doblMino raantenervisi per tutta la durata del moto , la quale conformità 

 è da esso riguardata come uà bel fatto d' analisi. Rinviene eziandio un signifi- 

 cato fisico alla funzione jR delle coordinate x, y, che egli è portato a conside- 

 rare come il Piola medesimo. 



Per determinare poi le due funzioni arbitrarie del tempo che s' incontrano 

 negli integrali, distingue due casi ; 1." quando trattasi d'un vaso che per l'efilus- 

 so si vuota; 2." quando considerasi una massa determinata d' acqua che muo- 

 vesi per uno spazio circoscritto da pareli determinale. Nel primo caso deduce 

 le due equazioni necessarie a stabilirsi fra dette funzioni, dalla condizione che 

 la pressione ne' punti estremi della luce deve essere eguale alla pressione at- 

 mosferica: e dall' altra condizione che lo spazio compreso tra le pareti e le due 

 posizioni della superficie superiore al principio del moto e alla fine del tempo l 

 debba essere eguale alla quantità d' acqua che nello stesso tempo e passata per 

 una sezione qualunque. Nel secondo caso, iu cui manca la prima delle due no- 

 minate equazioni di condizione , vi si suppUsce con quella derivante dall' egua- 



