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resistenza , pei quali si è concliiuso che la proprietà caratteristica sia l'esser nulla 

 J'area della sezione estrema. L'Autore accenna come in un pozzo sottoposto .i 

 sforzi che tendono ad allun;;arne od accorciarne le fibre, supponendo questi ef- 

 fetti picciolissimi , le forze che si sviluppano in una data sezione si riguardano 

 proporzionali alle distensioni o compressioni ; e che inoltre in un solido incastra- 

 lo orizzonlalmonle e caricato all'altro estremo di un peso, nel coso d'una flessif»- 

 ne piccolissima, si trascura la distensione prodotta nelle fibre di una data sezio- 

 ne dalla componente del peso secondo la tangente alla curva formata dai centri 

 di gravità delle sezioni al punto che si considera. Fa notare eziandio che nella 

 determinazione del solido d' egual resistenza si seguita a trascurare quella com- 

 ponente , anzi si prescinde alliillo dalla llessione clic può prendere il pezzo. 

 Ad evitar i rìsultamenti assurdi derivanti da tale supposizione , che mostra pro- 

 venire dalla inesattezza delle equazioni primitive , ei vi considera l'accennata 

 componente; e riguarda la sezione all'estremo tale, clic sia capace di sostenere 

 uno sforzo uguale alla componente del peso secondo la tangente alla estremità 

 libera. Osserva inoltre che il solido dovendo essere d'egual resistenza dopoché 

 si è incurvato, sul punto cioè che sta per rompersi, non possono \i'. equazioni 

 stabilirsi indipendentemente dalla flessione ; e però ha posto in equazione il pro- 

 blema considerando il caso generale di un pezzo curvo sollecitato da forze qua- 

 lunque, e dà le equazioni finali a cui si perviene. Infine esamina il caso di uà 

 pezzo incastrato in ambe le estremità, ed espone le modificazioni che reputa 

 doversi apportare alla teorica dei solidi situati in tal modo: mostra che né l'ipo- 

 tesi di Navier né quella di Poisson corrispondono al caso in esame, e che nel 

 render libera una delle estremità incastrate si deve sostituire, oltre ad una forza 

 verticale agente ad una certa distanza da questo estremo, una forza orizzontale 

 applicata in detto punto e che rappresenti la tensione orizzontale dei pezzo. Tal 

 nuova incognita verrebbe determinata dall' eguagliare la differenza tra la cur>a 

 presa dal pezzo e l'orizzontale che ne rappresentai la posizione primitiva , all' al- 

 lungamento prodotto nel solido dalla ricevuta disli-nsione. 



L'Ing. prof. Rossi opina in proposito che bisognerebbe distinguere due casi: 

 uno in cui l'estremità del solido è invariabilmente fissata, nel quale reggerebbe 

 la teoria proposta ; l'altro in cui può essa uscir fuori dell' incastro , ed allora crede 



