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ansetzt (der Division mit arc 1" entsprechend wird die llefraction in BogensecUtiden erbalten), und wenn 

 weiters : 



a. I~2 



geschrieben wird, sieb die vollständige Reebnung des Hauptgliedes der Refraction, wie folgt, gestalten: 



log(7:50= ^•26712 



log (4,) =3-36953 



logtD^ =0-00718 (Tafel I Arg. (/) 



log(J,) =2-6366 



§. 7. Integration der Correctionsglieder. 



Der vorstebende Paragraph enthält die Bestimmung des Hauptgliedes der Refraction, die anderen Glieder 

 mit Ausnahme von Sü'^ fügen wenig Merkbares zu und dies nur in jenen Fällen, wenn die Zenithdistanzen 

 sehr gross werden; ich werde dieselben der Reihe nach vornehmen. Übergeht man die Producte von F in die 

 Glieder B^, R^ und R^, was wegen der Kleinheit dieser Glieder (die meisten Refractionstheorieu beschäftigen 

 sich gar nicht mit der Entwicklung derselben) gestattet ist, so hat man für s in den Ausdrücken 5) §. 6 zu 

 setzen : 



s = — i?lognata;-H/3(l — x), 



und es wird: 



a ^^(lognata:)''— 2£ß(l— x)lognata;+|3«(l— a;)% 

 2 (1— a) (cotg z^ + 2'i[l—x\—2B log nat xf/^ 



oder durch Einführung der Variablen 1/ nach 9) §. 6 



_ _ a \B^i/^ + 2Bßy (1—e-") + ßHl—e-'Y \ e--' 8y 

 *~~2(1— a) *rotg22_^2% + 27(l— e-")S'/--i 



Setzt man nun wie früher in 11) §.6: 



B' = 5 +•//•, 



wobei /■ derselbe numerische Werth wie früher zukommt, so nimmt der Nenner des obigen Ausdruckes die 

 Gestalt an: 



I cotg 2;*+ 25' y + 27 {l—e-v—fij) \ ^k 



Entwickelt man diesen Nenner nach steigenden Potenzen von 27(1 — e-" — fy) und beachtet die rasche 

 Convergenz, die man bei der analogen Entwicklung des Hauptgliedes zu bemerken Gelegenheit hatte, so ist 



