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determinadas, seus cocfficicntcs também devem ser zero, para que seja 

 idcnlicamcnle niiUa a pqiiaruo onde ficam. 



Por tanto os cocflicienlcs de todas as diíTcrcnciaes devem ser cgiia- 

 lados a zero. 



Deste modo a equaçuo (C) se deconijiõc em tantas equações, quan- 

 tas são as coordonatlas de todos os seus pontos; essas suo as equações 

 partieulares do equilíbrio, ponjue o de cada ponto íica cslabclccido 

 pelas equações resi)ectivas ás stias coordenadas. 



As equações do equilíbrio do ponto {x,)/,z), por exemplo, são 



djí dij dl/ dy dij dij 



ilz dz úz dz dz dz 



Das equações particulares de equilíbrio se eliminam as indeter- 

 minadas U, (/', U," cte. As equações ([ue resultam depois dessa climina- 

 çào involvem as condições, a que ficam sujeitas as forças dadas P,P',P," 

 etc. para haver equilíbrio no systema; c o seu numero, como já dis- 

 semos, é o triplo dos pontos, menos taulas quantas são as indetermi- 

 nadas Lf, (/,' í/," etc, ([uc foram eliminadas, ou menos tantas quantas 

 são as equações de ligação do systema, as quaes supprem a falta que 

 liavia para determinar a posição dos pontos do systema em equilí- 

 brio. 



2o. Quanto aos termos Udu, IT dà , í/V/«," etc, introduzidos 

 pelas condições de ligação do systema na cijuação (C) geral do equi- 

 líbrio, é manifesto que exprimem quantidades homogéneas a P<lp, 

 P' dp', P" df" etC; e porque tem a mesma forma são momentos das 

 forças IJ, U', U',' ele. tendentes a fazer variar ou a resistir á variação 

 das funções m=:0, m'=o, m"=:0, etc. Comparando a eciuaçào (G) á ccpia- 

 ção (A) lPdp-i-^Tdt = o, reconhece-sc que 2 Udii é equivalente 

 ao termo 1 Tdt, que exprime a somma dos momentos das forças de 

 tensão, e que em quanto se consideram livres os pontos do systema as 

 forças U,[/,U," clc. ou as tensões T, T, 7", ele, tomam a seu cargo re- 

 presentar ou antes sustentar a ligação do systeuia, Sc se consideram os 



