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Osserveremo poi elio il confronto dei eoeflìcenti delle potenze dispari di n ei 

 durù le e(|uiuiuiii 



/du 9' (x) u e "■ = 

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I du /'(.t) ^^ e-" = 



ecc. 



le quali sono tutte esatte, come si scorge estraendo dagli integrali i fallori ^'(.r), 



?'" (-r) 

 ■ì .3 



ecc. e nunnicnlandoci la forrimla noia 



e - " " = 



/ du »-"- 



Il confronto poi delle |)0tenze pini di a ci darà C([ua/,i()tii , le ijiiali a triolno 

 dell'altra foimula nota 



i 



du e ." H-" = ^ìi V'^ 



si trovano le medesime che si ricavano dalla formula (3) derivala successiva- 

 mente per .r un luiincrn pari di volle ». 



Ila per ultimo la parola il sig. prof. Coda/./.a per esporre un sunto di alcune 

 sue lìsservnzwni xiilln li'oria del rnlorini ncW ipolisi delle (iiuliildzidìii. Partendo 

 r autore dal distinguere i fcnumciii del calorico ciindotlo da (pudli del calorico 

 rag^'iaute avverte , che mentre l'analisi dei primi nell'ipotesi dell' emanazione con- 

 duce a resultali pienamente conformi all' es|)ericir/a , i secondi al contrario sem- 

 brando alTatto ribelli a detta ipotesi, si spiegano invece assai bene in (pudla delle 

 ondulazioni. Egli pertanto sulle basi di quest'ultima s'accinge a costituire la teoria 

 del calorico raggiante, in guisa che possa anche eslendersi ai fenomeni del calorico 

 condotto, e porti ai medesimi prini'ipii fiuidanicnlali della teoi'ia matemalica dei 

 ealorieo di Poisson. A lalc uiipn, incicndd al minio in cui i mo\imenli eterei 

 sono trasmessi alle particelle ponderabili. arii\a a resultali fra i ijuali sono da 

 notarsi i seguenti : 



Un sistema di onde piane polarizzale condensanti , la cui direzione di propa- 

 gazione attraversa una particella materiale, le fu eoneepire un molo di vibrazione 

 rettilinea sulla suddetta direzione. 



