456 JusTi Bellavitis 



Deinde quoad pressioneni liabcbimus ddr=K — D, p Iioc est 



(10) D,a=R — rfTV=R H— . : 



r H 



quumque pooamus /R^r=F, crit 



(11) /3=o-hF — Log.r.rfT — -. 



At formulae tali modo repeitae ad unicum casum referuntiir, 

 quo potenliarum acceleianliuni direcliones oinncs per centrum 

 transeant, in quo trajectoriae reclilineae concurrunt. Nos au- 

 tem adnolaviniiis motum de quo agilur potentiis in veli liquidi 

 piano quoquoversus direclis accomodari posse, modo si ex- 

 terna pressio liarum polentlarurn niagniludini ac direclioni ac- 

 coraodelur . Atque hie est potissinuim ubi solulio a Venturo- 

 lio data imperfecta exhibelur. Pressio eniin externa non secus 

 ac inllialis molus arbitraria esse deberet^ duinmodo liy[)0lhesi 

 niinirae adversaretur, quae ponit ut liqaidiun duabus lineis 

 reciis coniineatur. 



20. Si integrale F binomii potenliarum sit funclio dislantiae 

 r solius; pressio qiiovis temporis momento aequalis erit in 

 omnibus punctis circumpherentiae cujusvis circuli , qui cen- 

 tium habeat in pnncto omnibus trajectoriis comnnini . Sicuti 

 vero parliculae quovis temporis momento aeque distanles a 

 centro, aeqnali molu feruntur; ila in supposito jam facto con- 

 ditio aderit (quae quidem in communibus physici problema- 

 tis circumstaniiis existere debet) particulas in libera superfi- 

 cie sitas aequali snbjici pressioni. In expressione p si valorem 

 r subslituerimus ab aequalione (7) exliibilum ; pro duabus su- 

 perficiebus respondenlibus ex. gratia r„ = m. , ac r„ = n, obli- 

 nebimus duas formulas, quarum differentia nobis offeret aequa- 

 lionem , quae delerminando funclionem arbilrariam T inser- 

 viet. Si ex. gr. de molu permanenli agaturj aequatio erit 



'jp2 •pi 



^~^ ~ 2 m -•H-2Tf) "^ 2(«'M-2Tf) "= ^ 

 ubi G, H sunt valores quos F indnit quando pro r ponatur 

 ^(rn'-*- lit) , i/ («* -+- 2 T/) : quapropter necessario erit 



