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auszuführen ist. Die prinzipiell einfachste Methode wäre die folgende. Wir denken 

 uns zunächst die Rückwärtsrechnung der Störungen eine Zeit lang in aller Strenge 

 ausgeführt und nehmen an, dass wir die Bewegung des Kometen in dieser Weise 

 bis zu einem Punkte seiner Bahn verfolgt haben, wo er ganz weit draussen war. 

 Es handelt sich dann bei der Weiterführung der Rechnung nur um Störungen 

 Ister Ordnung. Da unser Problem sich nur mit Bahnen beschäftigt, die der Parabel 

 sehr nahe kommen, können wir auch, wegen der Kleinheit der Störungen, von 

 jetzt an unsren Störungsformeln eine exakte Parabel form zu Grunde legen. 



Wir bilden dann die Störungsgleichung des zu untersuchenden Bahnelementes. 

 Wenn es möglich ist, diese Gleichung in eine nach der Zeit integrable F"orm zu 

 bringen, haben wir, um den Gesamtbetrag der Störungen zu ermitteln, nur zwischen 

 t ^ — 00 und / = /^, zu integrieren, wenn /„ die Epoche bedeutet, bis zu welcher 

 die numerische Integration rückwärts ausgeführt war. Dann wäre der ganze Stö- 

 rungsbetrag berücksichtigt worden. 



Wir wählen im Folgenden immer das Bahnelement . 



a 



Wir gehen von den bekannten Differentialgleichungen elliptischer Elemente aus: 



da 

 dt 

 de 



dt ^ 



d;r 

 dt 



dJ 



d/ ~ ,«aVl —e' sin J^S ua'-VT 



dß 1_ dR 



àt ~ ^a2|/i_e2 sin J^J ' 



de _ tg'/äJ öR 1 - 1/1 — e^ dR 2 dR 



dl ~ '^a^yfZT^dJ^^^ —e'- ^^^^ §e fjaöa' 



kVl + m 

 wo R die Störungsfunktion bedeutet und ß = ^^ , und führen in diese Gleich- 

 ungen statt a und e die Elemente q (Periheldistanz) und T (Perihelzeit) ein. 



Die zwei verschiedenen Elementensysteme sind durch folgende Gleichungen 



miteinander verbunden: 



</ = a (1 — e) 



e = e 



n ^ Tt 



(2) 



(1) 



