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dg^ _ Vq (1 + e) / 

 dt ke 



/eR\ q^/eR\ 



dt k^e 



de q (1 + e) /dR \ _ {l — e)Vl + e /ôfi \ 



[ëTJ keVq \^^ ) 



\^q } keVq^ \^^ 

 dJ _ tg'/2j IdR]^ 1 ^^\ (5) 



dt ke \pq ) ^ keVq^ \ôe ) ' kVqlV+V) ^^^J I 



dT 



dt 



da _ 1 /^\ 



^t ~ k sin J Vq (1 + e) U'-^ / 



= q^ /^i?\ I q{ l+e) (cR\ 

 k'-e\dq)^ k-e \8e ) " 



Durch Komliination der zwei ersten Gleichungen (5) oder auch direkt aus der 

 ersten Gleicliung (1) und der letzten Gleichung (4) erhalten wir die für parabelnahe 

 Bahnen wichtige Gleichung: 



dl 



^ = 1 (A] (6) 



dt k^ \dT) ■ 



Aus dieser Gleichung ergibt sich folgendes Resultat. Wenn wir für eine zur 

 Zeit tg parabolische Bahn die ursprüngliche halbe grosse Achse (a) berechnen wollen, 

 haben wir: 



a 

 das ist 



2 nôR\ 



^ = -l((:4)- 



— 00 



Für eine zur Zeit t„ parabelnahe Bahn mit der grossen Achse 2ag erhalten 

 wir, wenn die Abweichung von der Parabelform so geringfügig ist, dass unsere 

 sich an die Parabel anschliessenden Entwickelungen Gültigkeit haben: 



dt . (8) 



Nach Lagrange gelten für die Bewegung eines gestörten Körpers um den 

 Schwerpunkt des Systems, wenn wir uns mit den Grössen erster Ordnung in bezug 

 auf die störende Masse begnügen ', genau dieselben Störungsgleichungen wie für 



• Wenn es in irgend einem Falle nötig sein sollte, höhere Glieder zu berücksichtigen, kann dies leicht mit 

 Hilfe der Gleichung (b) in dem Aufsatz „Über den zweiten Teil der Störungsfunktion" (A. N. 3878) geschehen. 



D. K. ü. Vidensk. Selsk. Skr , 7. Række, naturvidensk. og niathem Afd. XI. 4. 28 



