SÉANCE DU 4 JL'ILLET I921. 25 



nature différente; on constate que l'application <(■ fait algébriquoment, que 

 le système conjugué est aussi algébrique, de sorte que finalement tous les 

 systèmes cycliques et triples orthogonaux sont alors algébriques. 



HYDRODYNAMIQUE. — Moiwerru'iil cyrAifjuc d'un lifjui'de aulour d'un solide 

 qui se meut parallèlement à une paroi rccAilii^ne. Note de M. ï). lliAitoi:- 

 ciiiNSKi, présentée par M. i\. Kai-nigs. 



On peut déduire des équations générales du mouvement de corps solides 

 dans un liquide incompressible de W. Thomson, dans le cas des mouve- 

 ments à deux dimensions où un solide est animé d'une vitesse uniforme 

 (— V) parallèle à une paroi recliligne, les expressions suivantes : 



(') 



X et \ sont les projections, parallèle et orthogonale à la paroi rectiligne, 

 de la pression totale exercée par le fluide sur le solide. T est l'énergie ciné- 

 tique du lluidc et / le Ihix, dans le mouvement relatif, entre le solide et la 

 paroi lorsque la circulation x est nulle, H est l'énergie cinétique du mouve- 

 ment cyclique lorsque le solide est immobile, a détermine la distance du 

 solide à la paroi. 



Lorsque a croît indéfiniment, on peut poser 



A, D, C étant des constantes; les équations (i ) deviennent 



X = o, V = p/.V. 



C'est le théorème de Joukovski. 



Nous nous proposons de calculer la force Y dans le cas où la section du 

 solide est un cercle de rayon h et la distance de son centre à la paroi est«. 



On trouve entre les variables (i'(= o -h //) et ;(= r -f- /y^ la relàïiou 



suivante 



0' ( Il ) A a 



\Ja'— 1/'— -I- -— — l\\a' — 1/-. 



( ;/ ) 2 Iv 



/K G -+- /vV/'— b- 



« — ~ iog -'- i\\ , 



z — i\ a- — t)- 



-rX h 



