SÉANCE DU 4 JUILLET 1921. ' 3^ 



on retrouve notre schéma primitif dont nous reproduisons ci-contre la partie mo- 

 difiée. 



Les potentiels critiques d'excitation de N, et de N; seraient pour l'uranium de 260 et 

 710 volts. Si on les calcule pour l'or au moyen des valeurs de ^-; et de (3, données par 

 Coster, on trouve 76 et 33o volts. Or, M. Holweck nous a récemment aimablement 

 informé qu'il trouvait pour cet élément un seuil d'absorption correspondant à 160 

 volts. Si l'on considère que la méthode de M. Holweck doit conduire à une valeur 

 moyenne un peu forte des premières limites \ on jugera que l'accord existant entre 

 les deux résultats est très satisfaisant. 



2" Les raies y.j, ^g et ^g. — Nous avons effectué de nouveaux clichés avec 

 du carbure d'uranium préparé autrefois par M. Karl et en remplaçant les 

 pièces de molybdène de la cathode Coolidge par des pièces en fer. La raie 

 ^24 (Yo) qui était située entre les lignes K^ et Ky du molybdène n'est plus 

 visible; elle appartient donc à cet élément, fi^ et fi^ ont conservé la même 

 intensité relative, mais la première exigerait une duplicité du niveau M. peu 

 vraisemblable, d'autant plus que 3, du tungstène proviendrait de M,. 



3° La raie La.,. — Hjalinar a mesuré, pour les éléments rangés de l'ar- 

 senic à l'indium, une nouvelle raie L, très voisine de a,, qu'il a désio-née 

 par a^. Nous avons recherché son origine au point de vue du principe de 

 combinaison. 



Nous avons pour cela défini les divers niveaux de l'étain qui est un élément pour 

 lequel on connaît beaucoup de raies L(') en nous servant du schéma obtenu avec 

 Turanium. La raie y, donne L, en négligeant l'énergie de l'anneau O de départ ; ,3^ 

 et [3i définissent ensuite AI3 et AI, ; y, (ancienne raie y,) et y, donnent les deux der- 

 niers anneaux N qui fixent la position du précédent. L, et L, sont alors fournis par ^, 

 et y,. Enfin ,3i et x. donnent M^ et y.^ fixe I\Ii. La raie a.^ est obtenue par une extra- 

 polation précise (l'étain suit l'indium, «3 — 358o) et l'on voit alors qu'elle ne peut 

 trouver son origine que dans la combinaison M5L,, c'est-à-dire qu'elle se confond avec 

 la raie n des éléments plus lourds. A titre de vérification, le niveau M^ fut déterminé 

 par / extrapolée linéairement sur le graphique de Moseley. Celui-ci montre, en outre, 

 que l'extrapolation de n conduit à x^. 



II. Duane et Fricke ont récemment mis en doute l'existence de raies 

 d'absorption au voisinage des discontinuités d'absorption du spectre X. 

 Nous avons incidemment observé deux exemples de ces phénomènes, si 

 nets et si intenses, que nous croyons devoir les pi^ésenter. 



i** Nous avons déjà signalé que la limite L, de l'uranium présentait une 

 raie blanche située entre les deux plages uniformes, d'opacité différente, 



(1) Les raies K de l'étain ne sont pas connues avec assez de précision pour pouvoir 

 être utilisées dans ce but. 



