SÉANCE DU 12 SEPTEMBRE I92I. 4?! 



réfléchi. Celui-ci rencontre nécessairement la pointe, parce qu'il tourne 

 deux fois plus vite qu'elle. L'observateur déplace l'écran sur la règle 

 jusqu'à ce que la raie sombre bissecte le miroir. La lecture de la graduation 

 donne tang2a. 



D. Résultats. — n. Composante tangentielle R? de la résistance, courbe 

 R/ = o. — Quand le pendule est en équilibre derrière Técran, la résultante 

 de toutes les actions de l'air sur la boule du pendule a une composante tan- 

 gentielle R^ nulle (en négligeant l'action de l'air sur le fil de suspension). 

 La composante radiale Rr n'est pas nécessairement nulle. Le pendule étant 

 en équilibre pour une charge y, j'ajoute une surcharge ^, : l'angle a croit 

 brusquement (l'écran s'éloigne du pendule) sans que r varie. Peu à peu ?" 

 et a décroissent, la pointe décrit lentement une courbe à charge constante 

 (q ^ q,) et vient se fixer dans une nouvelle position d'équilibre stable. De 

 ce que la vitesse angulaire co diminue avec r, résulte que le pendule tra- 

 verse une région où R^ est opposée au mouvement. La décroissance simul- 

 tanée de r et de oj ne peut s'expliquer uniquement par une diminution 

 de Rr. En effet, si R^ = o, les forces qui agissent sur le pendule sont dans 

 un méridien; d'après la loi des aires, si r décroît, w croît, ce qui est con- 

 traire à l'expérience; comme co décroît, R? est opposée au mouvement. La 

 pointe étant en équilibre, j'enlève q^. a décroît brusquement, puis r et a 

 croissent, la pointe décrit une autre courbe à charge constante (q) et vient 

 se placer dans la première position d'équilibre, co augmentant avec r, le 

 pendule traverse une région où R^ est dans le sens du mouvement. L'en- 

 semble de ces positions d'équilibre constituera courbe Rt = o. Elle divise le 

 plan en deux régions : dans la première, entre l'écran et la courbe, T\t est 

 dans le sens du mouvement, dans la deuxième opposée au mouvement. Si 

 l'on rétabli! la fourchette, le pendule, en équilibre dans la première région, 

 frotte contre le bord antérieur : c'est lui qui pousse la fourchette. 



l). Courbes d'égale charge. — Dans l'expérience précédente, j'ai décrit 

 deux tronçons des courbes d'égale charge q -j- q^ ei q. I^e long de chaque 

 courbe le couple résistant dû aux frottements du manège et à la résistance 

 de l'air sur l'écran est constant. Le pendule ne quitte pas ces courbes parce 

 que le couple résistant dépend de sa position derrière l'écran et croît avec a. 

 Si pour une charge q, le pendule se trouve au delà de la courbe q, le couple 

 résistant est plus grand cjue le couple moteur, la vitesse de l'écran diminue, 

 a décroît. C'est l'inverse si le pendule se trouve en deçà de la courbe q. La 

 masse du manège et de l'écran étant faible devant les forces en jeu, l'équi- 

 libre par rapport à a est \ite atteint. La masse du pendule étant consi- 



